输气管道工艺计算第一节管内气体流动的基本方程1．1气体管流基本方程气体在管内流动时，沿着气体流动方向，压力下降，密度减少，流速不断增大，温度同时也在变化。在不稳定流动的情况下，这些变化更为复杂。描述气体管流状态的参数有四个：压力P、密度ρ、流速v和温度T。为求解这些参数有四个基本方程：连续性方程、运动方程、能量方程和气体状态方程。1、连续性方程连续性方程的基础是质量守恒定律。科学实践证明，在运动速度低于光速的系统中，质量不能被创造也不能被消灭，无论经过什么运动形式，其总质量是不变的。气体在管内流动过程中，系统的质量保持守恒。对于稳定流，常用的连续性方程为：ρvA=常数或ρ1v1A1=ρ2v2A22、运动方程运动方程的基础是牛顿第二定律。也就是控制体内流体的动量改变等于作用该流体上所有力的冲量之和：即d(mv)=∑Nidτ式中：d(mv)——动量的改变量；∑Nidτ——流体方向上力的冲量稳定流常用的运动方程为：dPdx+ρvdvdx+gρdsdx+λDv22ρ=03、能量方程能量方程的基础是能量守恒定律。根据能量守恒定律，能量既不能被创造，也不能被消灭，而是从一种形式转变为另一种形式，在转换中能量的总量保持不变。对任何系统而言，各项能量之间的平衡关系一般可表示为：进入系统的能量－离开系统的能量＝系统储存能的变化。稳定流常用的能量方程为：(∂h∂T)pdTdx+(∂h∂p)Tdpdx+vdvdx+gdsdx=−dQdx4、气体状态方程PV=ZRTP=ρZRT由连续性方程、运动方程、能量方程、气体状态方程组成的方程组可以用来求解管道中任一断面和任一时间的气体流动参数压力P、密度ρ、流速v和温度T由于这是一组非线性偏微分方程一般情况下没有解析解，因而只能在一定条件下以简化、线性化和数值化的方法求得近似解。1．2稳定流动的气体管流的基本方程为了简化上述方程组，假设：（1）气体在管道中的流动过程为等温流动，即温度不变，T为常数。（2）气体在管道中作稳定流动，即在管道的任一截面上，气体的质量流量M为一常数，也就是说气体的质量流量不随时间和距离的改变而改变，M=ρvA=常数。等温流动则认为温度T已知，实际上是采用某个平均温度，这样就可以在方程组中除去能量方程，使求解简化；稳定流动则可从运动方程和连续性方程中舍去随时间改变的各项。这样的假设和简化对输气管，特别是长距离输气管可以认为是基本相符的。稳定流动的运动方程：dPdx+ρvdvdx+gρdsdx+λDv22ρ=0两边乘以dx，并用ρdv22代替ρvdv2整理后得：−dP=ρλdxDv22+ρgds+ρdv22或：−dPρ=λdxDv22+gds+dv22（2－1）式中：P——压力，Pa；ρ——气体得密度，㎏/m3；λ——水力摩阻系数；x——管道得轴向长度，m；D——管道内径，m；v——管道内气体流速，m/s；g——重力加速度，m/s2；s——高程，m。公式（2－1）说明管道得压降由三部分组成：消耗于摩阻得压降，气体上升克服高差的压降和流速增大引起的压降。该式即为稳定的气体管流的基本方程，也是推导输气管水力计算基本公式的基础。第二节地形平坦地区输气管道的基本公式所谓地形平坦地区输气管道，是指地形起伏高差dS小于200m的管道。这种输气管道克服高差而消耗的压降所占的比重很小，但还不足以影响计算的准确性，故可忽略不计，可认为ds=0。所以这种管道可视为水平输气管道，压力P、密度ρ、流速v三个变量，ρ、v是随压力P而变化的变量，必须借助连续性方程和气体状态方程共同求解。整理化简最后得：M=√(PQ2−PZ2)A2ZRT(λLD+2InPQPZ)=π4√(PQ2−PZ2)D4ZRT(λLD+2InPQPZ)式中：M——天然气质量流量，kg/s；PQ——输气管道计算段起点压力或上一压缩机站的出站压力，Mpa；PZ——输气管道计算段终点压力或下一压缩机站的进站压力，Mpa；D——管道内径，m；λ——水力摩阻系数，无因次；Z——天然气压缩系数，无因次；R——天然气的气体常数，m2/(s2·K)；T——天然气的平均温度，K；L——输气管道计算段的长度或压缩机站站间距，m；A——输气管道断面面积，m2。公式（2－5）中的2InPQPZ项表示输气管道沿线动能（速度）的增加对流量M的影响。下面我们以实例来说明这一项的影响。【例2－1】有一条干线输气管道，L＝100km，D＝lm，λ＝0.01，PQ...
