交流绕组中的感应电势VIP免费

1第第1111章交流绕组中的感应电势章交流绕组中的感应电势11.1一个绕圈的感应电势11.2交流分布绕组的感应电势11.3高次谐波电势及其削弱方法下一章上一章返回主页211.111.1一个线圈的感应电动势一个线圈的感应电动势交流绕组的感应电势：旋转磁场是交流电机工作的基础。在交流电机理论中有两种旋转磁场:1.机械旋转磁场:通过原动机拖动磁极旋转可以产生机械旋转磁场.2.电气旋转磁场:三相对称的交流绕组通入三相对称的交流电流时会在电机的气隙空间产生电气旋转磁场两种旋转磁场尽管产生的机理不相同，但在交流绕组中形成的电磁感应效果是一样的。交流绕组处于旋转磁场中，并切割旋转磁场，产生感应电势。电气旋转磁场机械旋转磁场旋转磁场3在交流电机中有一以ns转速旋转的旋转磁场，本节讨论旋转磁场在空间正弦分布时，交流绕组中感应电势的公式。计算思路：一根导体一匝线圈一个线圈分两种情况，整距线圈和短距线圈blvENc匝多个一个极绕组分两种情况，集中绕组和分布绕组。一相绕组根据串并联公式计算4一、导体的感应电势一、导体的感应电势E1E111、感应电势的波形、感应电势的波形下图为一台两极交流发电机，转子是直流励磁形成的主磁极（简称主极）定子上放有一根导体，当转子由原动机拖动以后，形成一旋转磁场。定子导体切割该旋转磁场感应电势。5设主极磁场在气隙内按正弦规律分布(实际主极磁场还含有大量谐波)B1：磁场幅值：离开原点的电角度坐标取在转子上，原点位于极间位置。为方便分析，把主极视为不动，导体向转向相反的方向旋转，则导体中的感应电动势是交流电动势。设t=0时，导体位于极间、将要进入N极的位置，转子旋转的角频率为（每秒电弧度）。当时间为t时，转子转过，且=t。则导体感应电势为：由上式可见导体中感应电势是随时间正弦变化的交流电动势。sin1BbtEtlvBblvesin2sin11162.2.正弦电势的频率正弦电势的频率ff：：若p=1，电角度=机械角度，转子转一周感应电势交变一次，设转子每分钟转ns转（即每秒转ns/60转），于是导体中电势交变的频率应为：若电机为p对极，则转子每旋转一周，导体中感应电势将交变p次，此时电势频率为在我国工业用标准频率为50Hz，所以)Hz(nfs60)Hz(pnfs60r/min3000n时1psr/min1500n时2ps当pfns6073.3.导体电势有效值导体电势有效值Oωt360°180°e12/11lvBEpDnDv260，1122.2fE1012sin1BdBBavlBav1bOαπ2πB1Bav8二、整距线圈的感应电动势二、整距线圈的感应电动势EEc1c1则线圈的一根导体位于N极下最大磁密处时，另一根导体恰好处于S极下的最大磁密处。所以两导体感应电势瞬时值总是大小相等，方向相反，设线圈匝数Nc，则整距线圈的电势为1y111114442ccfN.EEEEE”1·y1=τE”1·E’1·E’1·-E”1·Ec1·NSEc1·9三、短距线圈的电动势，节距因数三、短距线圈的电动势，节距因数E”1·1122.2fEy1<τE”1·E’1·E’1·NS111'''EEEc一个短距线圈如果有Nc匝：11144.4ycckfNE11111144.490sin2ycckfEyEE-E”1·Ec1·1801y，190sin11yky基波节距因数pitchfactor10kp1表示线圈采用短距后感应电势较整距时应打的折扣可见采用短距线圈后对基波电动势的大小稍有影响，但当主磁场中含有谐波时，它能有效地抑制谐波电动势（后述），所以一般交流绕组大多采用短距绕组。011111190sin)()(yyEyEkccy1y当时，1yk＝1当时，例如：1y651y1966.09065sin01yk11每极下每相有一个线圈组，线圈组由q个线圈组成，且每个线圈互差电角度，由于每个线圈嵌放在不同的槽内，线圈的空间位置互不相同，这样就构成了分布绕组。(与此对应的是集中绕组)1211.211.2交流分布绕组的感应电动势交流分布绕组的感应电动势13一个极相组由q个线圈串联组成，每个线圈电动势有效值Ec1均相等，相位相差角。142sin21qREq2sin21cER2sin2sin11qEEcq2sin2sin1qqqEc15其中kq1：基波分布因数q个线圈分布在不同槽内，使其合成电动势小于q个集中...