材料力学知识点总结VIP专享VIP免费

word格式-可编辑-感谢下载支持材料力学总结一、基本变形外力内力应力轴向拉压外力合力作用线沿杆轴线扭转力偶作用在垂直于轴的平面内弯曲外力作用线垂直杆轴，或外力偶作用在杆轴平面剪力：Q规定：左上右下为“+”弯矩：M规定：左顺右逆为“+”微分关系：dQdMq;Qdxdx轴力：N规定：拉为“+”压为“-”扭转：T规定：矩矢离开截面为“+”反之为“-”变形现象：平面假设：应变规律：dl常数dx几何方面变形现象：平面假设：应变规律：ddx弯曲正应力变形现象：平面假设：应变规律：MyIZMWZy弯曲剪应力QS*zIzb应力NA公式应力分布应等直杆用外力合力作用条线沿杆轴线件E应力-应变（单向应力状态）关系NmaxAmax强度un条件塑材：us脆材：ub轴向拉压TTmaxIPWtmaxmaxQSmaxIzb圆轴应力在比例极限内G平面弯曲应力在比例极限内弯曲正应力1．tcmax2．tctmaxtcmacc（纯剪应力状态）maxWtmaxT弯曲剪应力maxQmaxSmaxIzb扭转弯曲word格式-可编辑-感谢下载支持刚度条件maxT1800GIP注意：单位统一NLdlN;LEAdxEAymaxymaxdTdxGIZTLGIPM(x)1(x)EIy''M(x)EIEA—抗拉压刚度应力在比例极限GIp—抗扭刚度圆截面杆，应力在比例极限EI—抗弯刚度小变形，应力在比例极限bh3bh2IZ;WZ126变形应用条件矩形实心圆空心圆A=bhA=d24IPd432;Wtd316IZd464;WZd332AD42(12)323dWt(14)16IPd4(1)464d3WZ(14)32IZd4(14)剪切其它公式（1）E（2）G2(1)'（1）强度条件：QAA—剪切面积（2）挤压条件：bsPbsbsAJAj—挤压面积3Q2A4Q圆形：max3AQ环形：max2Amax均发生在中性轴上矩形：max二、还有：（1）外力偶矩：m9549N(N•m)N—千瓦；n—转/分nT2r2tTT;b2hGb3h（2）薄壁圆管扭转剪应力：（3）矩形截面杆扭转剪应力：max三、截面几何性质（1）平行移轴公式：IZIZCa2A;IYZIZcYcabAword格式-可编辑-感谢下载支持（2）组合截面：1．形心：ycAyii1nciAi1n；zcAzii1nnciiAi1i2．静矩：SZAiyci；SyAizci3.惯性矩：IZ(IZ)i；Iy(Iy)i四、应力分析：（1）二向应力状态（解析法、图解法）a．解析法：b.应力圆：yn：拉为“+”，压为“-”x：使单元体顺时针转动为“+”x：从x轴逆时针转到截面的法线为“+”xy2xy2cos2xsin2xy2sin2xcos2BD2xtg20xycAD'maxminxy2xy2x22c：适用条件：平衡状态(2)三向应力圆：max1；min3；max132（3）广义虎克定律：1111(23)xx(yz)EE1122(31)yy(zx)EE1133(12)zz(xy)EEword格式-可编辑-感谢下载支持*适用条件：各向同性材料；材料服从虎克定律（4）常用的二向应力状态31．纯剪切应力状态：1，20，32．一种常见的二向应力状态：12232x12r3242r4232五、强度理论破坏形式强度理论破坏主要因素破坏条件强度条件适用条件脆性断裂第一强度理论（最大拉应力理论）单元体内的最大拉应力1b1脆性材料莫尔强度理论脆性材料塑性断裂第三强度理论（最大剪应力理论）单元体内的最大剪应力maxs13塑性材料第四强度理论（形状改变比能理论）单元体内的改变比能ufufs塑性材料*相当应力：rr11，r313，r41222[122331]2六、材料的力学性质脆性材料＜5%塑性材料≥5%低碳钢四阶段：（1...