大学物理： 电势VIP免费

第八章静电场87–电势）（0pBE)(d0p0pqEqElEABAB(积分大小与无关)0q一电势E0qABBABAVlEVd0pqEVAA点电势A0pqEVBB点电势B)(dpp0ABABEElEqABAlEqEd0p（为参考电势，值任选）BV第八章静电场87–电势BABAVlEVd令0BVABAlEVd电势零点选择方法：有限带电体以无穷远为电势零点，实际问题中常选择地球电势为零.AAlEVdABBAABlEVVUd电势差lEVVAAd0点物理意义把单位正试验电荷从点移到无穷远时，静电场力所作的功.A第八章静电场87–电势(将单位正电荷从移到电场力作的功.)ABABBAABlEVVUd电势差电势差是绝对的，与电势零点的选择无关；电势大小是相对的，与电势零点的选择有关.注意BABAABUqVqVqW000静电场力的功J10602.1eV119原子物理中能量单位单位：伏特）（V第八章静电场87–电势qrldE二点电荷的电势rrqE30π4令0VrlrrqVdπ430rqV0π4rd0,00,0VqVqrrrqr30π4d第八章静电场87–电势1q2q3q三电势的叠加原理点电荷系iiEEAAlEVdlEiAidiiiiAiArqVV0π4电荷连续分布rqVP0π4dA1r1E2r3r2E3EqEdrPVqddqd第八章静电场87–电势求电势的方法rqVP0π4d利用若已知在积分路径上的函数表达式，则ElEVVAAd0点（利用了点电荷电势，这一结果已选无限远处为电势零点，即使用此公式的前提条件为有限大带电体且选无限远处为电势零点.）rqV0π4/讨论第八章静电场87–电势RlqrVPπ2dπ41d0rqRlqrVP00π4π2dπ41220π4Rxq++++++++++++++Rr例1正电荷均匀分布在半径为的细圆环上.求圆环轴线上距环心为处点的电势.qRxPldxPRlqlqπ2dddoyzx第八章静电场87–电势RqVx00π40，xqVRxP0π4，220π4RxqVP讨论Rq0π4xoV21220)(π4Rxq第八章静电场87–电势Rox)(2220xRx22rxxPrrqdπ2drrdRPrxrrV0220dπ2π41RxxRxRx2222xQV0π4（点电荷电势）均匀带电薄圆盘轴线上的电势第八章静电场87–电势例2均匀带电球壳的电势.+++++++++++QR真空中，有一带电为，半径为的带电球壳.QR试求（1）球壳外两点间的电势差；（2）球壳内两点间的电势差；（3）球壳外任意点的电势；（4）球壳内任意点的电势.解rerqERr202π4，01ERr，（1）BABArrrEVVd2BArrrreerrQ20dπ4)11(π40BArrQrorerdABArrBr第八章静电场87–电势0d1BABArrrEVV（3）Rr,Br0V令rQ0π4rrrQdπ420)11(π40BABArrQVV由rQrV0π4)(外可得rrErVd)(2外或（2）Rr+++++++++++QRrorerdABArrBr第八章静电场87–电势内V（4）RrrQrV0π4)(外由RQRV0π4)(可得或RrERrrErVdd)(21内RQ0π4rQrV0π4)(外RQrV0π4)(内RQ0π4RroVrQ0π4第八章静电场87–电势例3“无限长”带电直导线的电势解BABAVlEVdorBBrPr令0BVBPrrrEVdBrrrrerdπ20rrBlnπ20能否选？0V