永磁同步电机的模型和方法VIP免费

永磁同步电机的模型在永磁同步电机的定子装有A、B、C三相对称绕组，转子装有永久磁钢，定子和转子间通过气隙磁场耦合。由于电机定子与转子间存在相对运动，定转子之间的位置关系是随时间变化的，因此，其定转子各参量的电磁耦合关系十分复杂，给电机的分析和控制带来很多麻烦。为了简化对永磁同步电机的分析，建立现实可行的电机模型，做如下假设•（1）忽略磁路饱和、磁滞和涡流影响，视电机磁路是线性的，可以用叠加原理进行分析。•（2）电机的定子绕组三相对称，各绕组轴线在空间相差120度电角度。•（3）转子上没有阻尼绕组，永磁体没有阻尼作用。•（4）电机定子电势按正弦规律变化，定子电流在气隙中只产生正弦分布的磁势，忽略磁场场路的高次谐波磁势。•A、B、C三相坐标系中的同步电机数学模型•在图中A、B、C为电机三相定子绕组轴线，ϴ为转子轴线d轴线与A相绕组轴线间的夹角，ψf为转子产生的链过定子的磁链。•永磁同步电机在A、B、C坐标下的定子电压方程为（Is为电机定子三相电流的矢量综合控制）•在A、B、C三相坐标下的磁链方程为：•写成相量的形式就是•上述3式中ia、ib、ic:A、B、C三相绕组电流；•Ua、Ub、Uc:A、B、C三相绕组电压；•Rs:电机定子相绕组电阻；•La、Lb、Lc:电机定子绕组自感应系数；•Mxy=Myx：定子绕组互感应系数；•Ψf：转子永磁体磁极的励磁磁链；•ϴ为转子轴线d轴线与A相绕组轴线间的夹角除以上电压方程和磁链方程外，A、B、C坐标系下的数学模型还包括电机的运动和转矩方程。因为在A、B、C坐标系下的电压方程和磁链方程比较复杂，磁链的数值随永磁同步电机定子和转子之间的相对位置随时间而变化，而电机运动方程是描述电机电磁转矩与电机运动状态之间的关系，方程的表述比较简单，但转矩方程涉及的永磁同步电机电流相量和磁链矩阵，其表述相对复杂。•从永磁同步电机在A、B、C坐标系下的电压方程和磁链方程可以看出，在A、B、C坐标系中，因为同步电机的定转子在磁、电结构中的不对称，同步电机的数学模型是一组与转子瞬间位置有关的非线性时变方程。因此，采用A、B、C坐标系的数学模型对永磁同步电机进行分析和控制是十分困难的，需要寻求比较简便的数学模型以实施对同步电机的控制与分析。•α、β、o坐标系中同步电机数学模型•由于电机在静止的α、β、o坐标系中的各个变量可以直接观测，因此，在研究电机特性和电机控制也可采用α、β、o坐标系上数学模型•将永磁同电机在A、B、C三相坐标系中的电流参量进行坐标变换，可以将三相坐标下的电机电压、磁链方程在α、β、o坐标系上表示出来。将α、β、o坐标放在定子上，α轴与A相轴线重合，β轴超前α轴90度，在α、β、o坐标系中的电压电流，可以直接从A、B、C三相坐标系中的电压电流通过简单的线性变换可以得到。一个旋转矢量从A、B、C三相定子坐标系变换到α、β、o坐标系成为3/2变换，有•经过变换后得到α、β、o坐标系的电压方程为：•α、β、o坐标系的磁链方程为：•其中：Ld、Lq分别是同步电机直轴交轴电感；为永磁极产生的与定子绕组交链的磁链在α、β、o坐标系中，经过线性变换使A、B、C三相坐标系中的电机数学模型方程得到一定简化。针对内永磁同步电机，因为转子的直、交轴的不对称而具有凸极效应，因此在α、β、o坐标系中的内永磁同步电机的磁链和电压方程是一组非线性方程组，数学模型相当复杂，一般不采用该坐标系下的电机数学模型，虽然表面式永磁同步电机，数学模型简单，但是在实际中也不能保证Ld与Lq相等，因此在分析同步电机时也不用这个模型。•d、q、0同步旋转坐标系中同步电机数学模型•d、q、0坐标系是随电机气隙磁场同步旋转的坐标系,可视为放置在电机转子上的旋转坐标系，其d轴的方向是永磁同步电机转子励磁磁链方向，q轴超前d轴90度。•永磁同步电机在d、q、0同步旋转坐标系的磁链和电压方程••电机的电磁转矩矢量方程为•用d、q轴系分量来表示磁链和电流综合矢量，有：•联立上式可得•其中•代入上式得•该式子第一项是电机定子电流与永磁体励磁磁场之间产生的电磁转矩，第二项是由•于转子凸极效应所产生的转矩，称为磁阻转矩。在矢量控制中，可以利...