(1)静力学方程(2)U形压差计(3)流体的速度u、体积流量qv、质量流量qm、及质量流速G(4)牛顿粘性定律(5)连续性方程(6)机械能守恒式均质不可压缩流体等温稳态流动的柏努利方程如下：(8)雷诺数(9)阻力损失(10)摩擦系数(10)局部阻力ζo=1（管出口），ζi=0.5（管入口）(11)非圆管阻力计算(12)圆管内层流速度分布(13)并联管路(14)串联管路(16)毕托管（测速管）(17)孔板流量计（恒截面，变压差）(18)转子流量计（恒压差，变截面）(19)管路特性(20)泵的有效功率(21)泵效率(22)比例定律(23)离心泵最大允许安装高度1、【例题】离心泵工作点的变化与流量调节。如图1所示：用离心泵将20℃的水从水池送入高压高位槽。泵的进、出口处分别装有真空表及压力表。在一定转速下测得离心泵的流量qV、扬程、泵出口压力p表、泵入口真空度p真以及泵的轴功率Pa。现改变以下各条件之一而其它条件不变，问上述离心泵各参数将如何变化？（1）出口阀门开度增大；（2）液体密度改为1500kg/m3；（3）泵叶轮直径减小5%；（4）转速提高5%。图1（1）出口阀门开度增大，则管路阻力变小，管路特性曲线变平缓；但其起点不变；泵的特性不会发生变化。因此，出口阀门开度增大将使工作点向右下方移动(图1-11中由D到E)，结果是流量qV增大、扬程He下降、轴功率Pa上升。图1-1以低位槽液面为上游截面（1-1）、以压力表所在处为下游截面（4-4），写B.E：（1）当出口阀门开大时，上式右端各变量中，He下降、u4上升；其余量都不变。因此，压力表读数下降。以低位槽液面为上游截面（1-1）、以真空表所在处为下游截面（3-3），写柏努利方程：（2）当出口阀门开大时，上式右端各变量中，u3上升、上升，其余量不变。因此，真空表读数上升。（2）高位槽为密闭容器，故管路特性曲线在H轴上截距中的为正。当被输送液体密度增大时，A下降，管路特性曲线向下平移，如图1-12所示。工作点由A点移到B点。结果是流量qV增大、扬程He下降、轴功率Pa上升(泵的H~qV曲线不随被输送液体密度的变化而变化)。图1-2当流量增加时，管内流速和能量损失都增大，由式（2）可知，真空表读数增大。以压力表所在处（4-4）为上游截面，以管路出口处（2-2）为下游截面，写柏努利方程：（3）其中。由式（3）可以看出，流量增加时，管路能量损失增大，在流体密度上升的情况下，压力表读数是增加的。（3）叶轮直径减小5%时泵的特性曲线变化情况如图所示，特性曲线由1变为3，工作点由C变为D，结果是流量qV减小、扬程He下降、轴功率Pa下降。（用切割定律可得到相同的结论）流量减小时，管路能量损失减小，由式（2）可知，真空表读数下降。流量减小时，管路能量损失减小，由式（3）可以看出，压力表读数要减小。（4）转速提高5%时泵的特性曲线变化如图1-13所示，特性曲线由1变为2，工作点由C变为E，结果是流量qV增加、扬程He上升、轴功率Pa上升。图1-3由式（3）可知，压力表读数增加；由式（2）可知，真空表读数增加。点评：离心泵的工作状态与其工作点对应，而工作点由泵的特性和管路的特性共同决定。改变这两种特性都可以使工作点发生变化，对应的流量、压力、轴功率、压力表和真空表都会发生变化。工程上，离心泵所在管路的流量调节也正是基于这一原理而实现的。2、采用如图2所示装置来测定90°弯头的局部阻力系数，已知道AB段的直管总长为1m，管径φ57×3.5mm，摩擦系数为0.03，水箱水位恒定。测得AB两截面测压管的水柱高差△h=0.45m，管内水的流量为0.0023m3/s。求弯头的局部阻力系数。图2解：在A、B两截面间列能量衡算式式中zB=0uA=uB=u则=0.45×9.81=4.415J/·kgJ/·kg解得3、如图3所示贮水槽水位保持恒定，槽底放水管内径100mm，距管子入口15m处接一U型水银压差计，其左壁上方充满水，右壁通大气，测压点距管子出水口20m。其间装一闸阀控制流量。(1)当阀关闭时，测得R=620mm，h=1510mm；当阀部分开启，测得R=420mm，h=1410mm，设摩擦系数=0.02，管入口阻力系数为0.5，求水的流量。(2)当阀全开时（全开时闸阀，=0.018），U型管压差计读数是多少？图3解：(1)阀关闭时，流体静止，设液面高出管中心Hm(H+h)g=HgRg(2)阀部分开启，流体流动，在液面与测压...
