抛物面天线基础理论3.1.2 抛物面的几何尺寸及特性一般用于面天线反射面的抛物面，都具有以剖面图 6-6-1 中的 z轴为中心呈旋转对称式结构。在剖面图中，把 o 称为抛物面的顶点， F 称为抛物面的焦点，0称为抛物面的张角，是从焦点F到口面边沿射线与OF 轴线的夹角； D=2R 称为抛物面口面直径， R 为口面半径；为焦点 F 到反射面上任意点的距离。由抛物面的定义可知：2cos(1cos)f此关系式是以焦点F 为极坐标原点得出的抛物线方程，由此可进一步得到：21cosf由图 6-6-1 还可得到：2sinsin21cossin1cosfyftgtg把口面直径0,2DyR代入 6-6-3 可得到：222Dftg，或者01142fDtg?3.1.3 抛物面天线的工作原理根据抛物面的集合特性，可以得到抛物面的两个重要性质：（1）由焦点 F 发出的射线，经旋转抛物面反射后，反射线互相平行，且都平行于其轴线OF，即/ /''/ /MNM NOF 。反过来，平行于 OF轴线的射线，经旋转抛物面的反射作用， 其反射线均汇聚于其焦点处。（2）由焦点发出的射线，经由旋转抛物面反射到达口面时，其长度相等，即：'''FMMNFMM N6-6-3 这说明，由焦点F 发出的射线，经旋转抛物面反射后，每条射线路程均相等。根据以上两条可以得到，当把照射器置于焦点位置，并使照射器的相位中心与抛物面焦点重合，照射器辐射出的球面波经旋转抛物面反射后，在口面上将转变成平面波， 使抛物面天线口面场形成均匀分布。 由前面讨论结果得知， 均匀口面场必将产生强方向性辐射场，这就是利用旋转抛物面产生强方向性辐射场的原理所在。当然，如果把旋转抛物面天线用作接收，入射波又是平面波形式， 经抛物面反射后， 就会把平面波转换成球面波传送到位于焦点位置的照射器，形成聚集接收， 增加照射器接收信号的强度。3.2 抛物面天线的口径场和辐射场分布与方向性3.2.1 口径场分布抛物面天线口面场分布情况，直接决定着整个抛物面天线辐射场的方向性。 而口面场分布情况又由照射器、 反射面共同来决定。 对于实际使用的长焦距抛物面天线，不管采用振子型照射器，还是喇叭天线照射器， 造成抛物面天线口面场分布都具有图 6-6-3 所示的分布特征。由图 6-6-3 可见，在实际抛物面天线口面上，其口面场分布不是严格的单一方向线极化波，而是含有sysxEE和两个场分量， 只是syE 分量远大于sxE 分量。为此我们把syE 称为主极化分量，sxE 称为交叉极化分量。如照射器辐射功率为P ，方向性系数为 D，口面场主极化分...
