材 料 的 导 热 率 傅 力 叶 方 程 式 ： Q=KA△ T/d, R=A△ T/Q Q: 热 量 ， W； K: 导 热 率 ， W/mk； A： 接 触 面 积 ； d: 热 量 传 递 距 离 ； △ T： 温 度 差 ； R: 热 阻 值 导 热 率 K 是 材 料 本 身 的 固 有 性 能 参 数 ， 用 于 描 述 材 料 的 导 热 能 力 。 这 个 特 性 跟 材 料 本 身 的 大 小 、 形 状 、 厚 度 都 是 没 有关 系 的 ， 只 是 跟 材 料 本 身 的 成 分 有 关 系 。 所 以 同 类 材 料 的 导 热 率 都 是 一 样 的 ， 并 不 会 因 为 厚 度 不 一 样 而 变 化 。 将 上 面 两 个 公 式 合 并 ， 可 以 得 到 K=d/R。 因 为 K 值 是 不 变 的 ， 可 以 看 得 出 热 阻R 值 ， 同 材 料 厚 度 d 是 成 正 比 的 。 也 就说 材 料 越 厚 ， 热 阻 越 大 。 但 如 果 仔 细 看 一 些 导 热 材 料 的 资 料 ， 会 发 现 很 多 导 热 材 料 的 热 阻 值 R， 同 厚 度 d 并 不 是 完 全 成 正 比 关 系 。 这 是 因 为 导热 材 料 大 都 不 是 单 一 成 分 组 成 ， 相 应 会 有 非 线 性 变 化 。 厚 度 增 加 ， 热 阻 值 一 定 会 增 大 ， 但 不 一 定 是 完 全 成 正 比 的 线 性关 系 ， 可 能 是 更 陡 的 曲 线 关 系 。 根 据 R=A△ T/Q 这 个 公 式 ， 理 论 上 来 讲 就 能 测 试 并 计 算 出 一 个 材 料 的 热 阻 值 R。 但 是 这 个 公 式 只 是 一 个 最 基 本 的 理 想化的 公 式 ， 他设定 的 条件是 ： 接 触 面 是 完 全 光滑和平整的 ， 所 有 热 量 全 部通过热 传 导 的 方 式 经过材 料 ， 并 达到 另一 端。 实际这 是 不 可 能 的 条件。 所 以 测 试 并 计 算 出 来 的 热 阻 值 并 不 完 全 是 材 料 本 身 的 热 阻 值 ， 应 该是 材 料 本 身 的 热 阻 值 +所谓接 触 面 热 阻 值 。 因 为 接 触 面 的 平整度 、 光滑或者粗糙、 以 及安装紧固 的 压力 大 小 不 同 ， 就 会 ...
