静电场的能量1．5．1、带电导体的能量一带电体的电量为Q，电容为 C，则其电势CQU
我们不妨设想带电体上的电量 Q，是一些分散在无限远处的电荷，在外力作用下一点点搬到带电体上的，因此就搬运过程中，外力克服静电场力作的功，就是带电体的电能
该导体的电势与其所带电量之间的函数关系如图1-5-1 所示，斜率为 C1
设每次都搬运极少量的电荷Q ，此过程可认为导体上的电势不变，设为iU ，该过程中搬运电荷所做的功为QUWii，即图中一狭条矩形的面积 （图中斜线所示）因此整个过程中，带电导体储存的能量为QUWWii其数值正好等于图线下的许多小狭条面积之和，若Q 取得尽可能小，则数值就趋向于图线下三角形的面积
2221221CUCQQUQUWi上述带电导体的静电能公式也可推广到带电的电容器，因为电容器两板间的电势差与极板上所带电量的关系也是线性的
1．5．2、电场的能量由公式221 CUW，似乎可以认为能量与带电体的电量有关，能量是集中在电荷上的
其实，前面只是根据功能关系求得带电导体的静电能，并未涉及能量的分布问题
由于在静电场范围内，电荷与电场总是联系在一起的，因此QQOUiU图 1-5-1电能究竟与电荷还是与电场联系在一起，尚无法确定
以后学习了麦克斯韦的电磁场理论可知， 电场可以脱离电荷而单独存在， 并以有限的速度在空间传播，形成电磁波，而电磁波携带能量早已被实践所证实
因此我们说，电场是电能的携带者，电能是电场的能量
下面以平行板电容器为例，用电场强度表示能量公式
kSdEdEkdSCUW8421212222单位体积的电场能量称为电场的能量密度，用来表示kEVW82上式是一个普遍适用的表达式，只要空间某点的电场强度已知，该处的能量密度即可求出，而整个电场区的电场能量可以通过对体积求和来求得
1．5．3、电容器的充电如图 1-5-2 所示，一电动势为U 的电源对一电容为C 的
