带传动的动力学模型的建立VIP免费

令：{。6+2kr23n0I00—2krr31011—2krr3=0=01.11.21.1带传动的动力学模型对于带传动而言，主要存在三种形式的振动：一是传动系统沿两带轮中心连线方向的振动，即带传动的纵向振动；二是带沿与带的运动方向相垂直的方向的振动，即带传动的横向振动三是带传动的扭转振动。这三种形式的振动对带传动的传动特性都将产生严重影响，尤其是当激励频率接近带传动系统的固有频率时带传动系统将产生共振,并可能造成较大的危害。对于机械系统速度波动的运动规律而言，主要的影响形式是带传动的纵向振带均为线性弹性体，轴承、其它机构及机座为刚体带轮等传动件不存在摆动不计重力对系统的影响。在主动轮上，电机将已知运动参数输入，经带轮、传动带及传动轴输出给从动轮及等效机构。带传动系统所具有的动能E、势能U可分别表示为：{“二盯+二阳=kl（r060—ri6i）2分别取主、从动带轮的转角0。、01为广义坐标系:应用拉格朗日动力学方程，则带传动系统的运动微分方程为：则式（1.1）可以写成：如图1-1所示，r。、q分别为主动轮和从动轮的半径（已知）；丿。、人分别为主动轮和从动轮的转动惯量（已知）；冷为传动带的线性弹性拉伸刚度；0。、01分别为主动轮和从动轮的转角。在此模型中，只考虑振动对速度波动的影响，所以假设带轮、传动轴及传0+2kr20iiii1.3)1.4)1.5){(a-p2)Xi—bX2=0J—fX1+(e-p2)X2=0动情形。要使£和X2有非零解，式（1.5）的系数行列式必须等于0,则:a—p2—b=(a—p2)(e—p2)—bf=01.61.71.1.8.（0+a0-bg=o{001[0i+e0i-f0Q=0上式是带传动系统振动模型的运动方程。1.1.2带传动的固有频率设运动方程（1.3）的解为：{%=Xis\n（pt+^}B=Xsin（pt+申）式中，振幅£和％2、频率卩与相位角卩都是未知的。将式（1.4）代入式（1.3）中，整理后可得：'[（a—p2）Xi—bXjsin（pt+^）=0J-fX]+（e—P2）X2]sin（pt+^）=0由上式可见，则：而式（1.4）在任何瞬时都可以满足系统振动模型的运动方程即式（1.3），且是微分方程式（1.3）的解。同时当X1=X2=0时，式（1.5）也成立，但式（1.5）只代表带传动系统平衡下的情况，不代表启动、加速、停止情况下的振通过整理可得：p4—(a+e)p2+(ae—bf)=0经观察可知，上式为卩2的二次式，为振动模型的频率方程，解出两个根分别为：p2=a+e±I（a+e）2+（ae—bf）=a+e±]（a-e）2+bf1>22^22^2将式（1.2）代入式（1.8）中，可得固有频率是：（P1=0（ll+l2）J0Ji对于带传动系统，代入已知测量出来的数据，皮带的线性拉伸刚度心，主动带轮的转动惯量丿°,从动带轮的转动惯量人，主、从动带轮的半径值，可以得出带传动系统的固有频率。1.1.3带传动系统对外界激励的响应在带传动过程中，始终存在预紧力F。，考虑到由带轮的偏心、传动系统启动的不平稳等激励因素引起的、作用在主动轮上的等效简谐力矩为M0sinqt，则带传动系统振动模型的运动方程可以改成：6+aO—M=hsinqt{0013+e3—j3=01101.9)式中，h=%，且上式为二阶线性常系数非齐次微分方程组，因此它的丿0特解为稳定的等幅振动，系统按与激振力相同的频率q作强迫振动。设其解为：3=Ysinqt{011.10)其中，振幅}1、Y2为未知常数。然后把式（1.10）代入式（1.9）中，可得：通过解上式二元一次方程组，(a—q2)K—b%=h{_/YL+(e—q2)Y2=0得：1.11)(e—q2)h(a_q2)(e—q2)_bffh（Y{;2其中，式中（a—q2）（e_q2）—好=（卩1_q2）（P2_q2），而将式（1.2）、式（1.12）代入式（1.10）中，可得系统在激励作用下的响应为：(a_q2)(e_q2)—时1.12)(2心呻_人22)旳0sinqtq2[J0J1q2—2kl(J1r2+J0r2)]2心roriMosinqtq2讥人q2_*(人r2+/or2)]1.13)（9{01通过上述结果表明，系统做与激励同频率的简谐振动，其振幅不仅决定激励的幅值，更重要的是与系统的固有频率和激励频率有很大的关系。又由式（1.12）得，当激励频率g等于系统的固有频率$或p2时，系统振幅无限增大，即为共振。1.2带传动的相对滑动对速度波动的影响带传动是利用弹性环形带和带轮来传递运动和动力的，根据传动原理将其分为摩擦传动和啮合传动。摩擦传动是传动带以一定的预紧力套在主动轮和从动轮上,依靠传动带与带轮表面之间的摩擦力来传递运动和动力。啮合传动则是...