第三章 弹塑性本构关系VIP专享VIP免费

第三章弹塑性本构关系3.1塑性位势理论3.2硬化规律3.3弹塑性本构关系教师：徐平下载：ftp://202.197.185.21:2007TEL:137331890573.1塑性位势理论流动法则模型三要素屈服条件流动法则硬化规律判断何时达到屈服屈服后塑性应变增量的方向，也即各分量的比值决定给定的应力增量引起的塑性应变增量大小本节内容屈服后塑性应变增量的方向，也即各分量的比值3.1.1加载与卸载准则1加载曲面(后继屈服面)由单向拉伸试验知道，对理想塑性材料，一旦屈服以后，其应力保持常值(屈服应力)，卸载后再重新加载时其屈服应力的大小也不改变(没有强化现象)。对于强化材料则不同，在开始屈服之后，随着塑性变形的发展其应力值继续增加。卸载后再重新加载至开始屈服的应力时材料并不屈服，要加到原来卸载开始时的应力，材料才再次屈服，因此重新加载时的屈服应力要高于原始加载时的屈服应力，这就是强化现象。与简单应力状态相同，当材料在复杂应力状态下进入塑性后卸载，然后再次加载时，屈服函数也会随着发生过的塑性变形历史而有所改变。当应力分量满足某种关系时，材料将重新进入塑性状态而产生新的塑性变形。这种现象称为强化。材料在初始屈服后再次进入塑性状态时，应力分量间所必须满足的函数关系称为后继屈服条件或加载条件。该条件在应力空间中的图形称为后继屈服曲面或加载曲面。OΣΣ'σij0dσij后继屈服曲面(加载曲面)初始屈服曲面2简单加载和复杂加载000000zxzxyzyzxyxyzzyyxxt,t,t,t,t,t其中分别为某一定值，t为由零开始的单调增函数。此时显然Lode应力参数保持不变，从而使应力张量（应力偏张量）的主方向保持不变，这种加载方式称为简单加载或比例加载。在简单加载过程中，一点的应力状态在应力空间中将沿矢径移动，如图所示。在复杂加载时，一点的应力张量各分量不按比例增加，在改变，应力张量和应力偏张量的主方向也随之改变。一点应力状态在应力空间中的运动轨迹就不再是从原点开始的射线，如图所示。00000,,,,,zxyzxyzyox(1)理想弹塑性材料的加载和卸载准则理想弹塑性材料在应力空间中的屈服面位置和形状是不变的，当应力点保持在屈服面上时称之为加载，这时塑性变形可任意增长(后面将证明，各塑性应变分量之间的比例不是任意的，需要满足一定的关系)；当应力点从屈服面上改变屈服面之内时称之为卸载。如果以F(σij)=0表示屈服面，则可以把上述加载和卸载准则用数学形式表示如下：()0,00()0,00()0ijijijijijijijFFdFddnFFdFddnF卸载：加载：=弹性状态：(2)加工硬化材料的加载和卸载准则加工硬化材料的屈服面随着塑性变形的发展而不断地变化，加工硬化材料的加载和卸载准则与理想弹塑性材料不同，对加工硬化材料，当dσ指向屈服面之外时才算加载，而当dσ正好沿着屈服面变化时，屈服面不会发生变化，这种变化过程叫做中性变载。它对应于应力状态从一个塑性状态过渡到另一个塑性状态，但不会引起新的塑性变形。对单向应力状态或理想弹塑性材料没有这个过程，当dσ向着屈服面内部变化时，称之为卸载过程，如果用φ(σij,Hα)=0表示后继屈服条件，则：应力空间0000000000ijijijijijijdddndHdddndHddn卸载：中性变载：加载：其余情况(3)加工软化材料的加载和卸载准则软化材料，应力变化矢量指向屈服面内部，须在应变空间中判断加卸载000ijijijijijijddd卸载：中性变载：＝加载：(,)0ijH加载条件应变空间ddd3.1.2德鲁克塑性公设•稳定材料与非稳定材料•德鲁克塑性公设的表述•德鲁克公设的重要推论•德鲁克塑性公设的评述•依留申塑性公设的表述附加应力对附加应变负做功，即附加应力对附加应变做功为非负，即有(1)稳定材料与非稳定材料稳定材料0非稳定材料0（应变硬化和理想塑性材料）（应变软化材料）德鲁克公设和依留申公设是传统塑性力学的基础，它把塑性势函数与...