交流绕组产生的磁势VIP免费

第12章交流绕组产生的磁势12.1交流电机定子单相绕组中的磁势—脉振磁势12.3三相绕组的基波合成磁势—旋转磁势下一章上一章返回主页12.1交流电机定子单相绕组中的磁势—脉振磁势1.线圈中流过余弦电流本节分析的前提条件tIicccos22.定、转子铁心的磁导率μFe=∞3.定、转子之间的气隙均匀4.槽内电流集中于槽中心线处整距线圈的磁场31.整距线圈的磁动势FiNFcc2232,222,2,sccsccciNiNFf当当θsfcOAXA2cciN2cciN4上图为4极磁场的情况，其磁动势仍为周期性矩形波，幅值为Ncic/2。把整距线圈产生的周期性的矩形磁动势波分解为基波和一系列的奇次空间谐波，则基波的幅值应为矩形波幅值的4/π。以线圈轴线为原点，基波磁动势可写为：图4-25两组整距线圈形成的四极磁场a)磁场分布b)磁动势分布scsCOSFCOSccciNπf1241幅值位置：线圈轴线处；空间分布，未考虑电流的变化5（1）整距线圈磁动势的性质结论：1.波形：整距线圈产生的磁动势是一个矩形波（方波）；2.位置：矩形波磁动势的轴线位置固定不动；3.大小：矩形波磁动势的幅值大小随时间按正弦规律脉振。6（2）矩形波磁动势的分解531ccccffffθsfcOAXAfc1fc3fc5sccciNfcos24,12cciN7矩形波磁动势的分解结论：1.分解：矩形波磁动势可以分解成基波和一系列的奇数次谐波；2.位置：各次谐波磁动势的轴线位置都固定不动；3.大小：各次谐波磁动势的幅值大小随时间按同一频率脉振。8+·fc(1)（1）整距线圈组的磁动势+·fc1(1)fq1+·fc(2)+·fc(3)fq+·fc1(2)+·fc1(3)fq=fc(1)+fc(2)+fc(3)fq1=fc1(1)+fc1(2)+fc1(3)阶梯波正弦波2.分布绕组的磁动势19整距线圈组的磁动势+·fc1(1)fq1+·fc1(2)+·fc1(3)fq1=fc1(1)+fc1(2)+fc1(3))1(1cF)1(1cF)2(1cF)3(1cF1qF)2(1cF111qcqkqffsqccqkiqNfcos2411)3(1cF分布因数20单层整距线圈组的磁动势sqccqkiqNfcos2411paNqNapqNNcc,ciiasqqipNkfcos241121双层整距线圈组的磁动势sdccqkiqNfcos24211paNqNapqNNcc22aIic,sqqipNkfcos2411既适用于单层绕组也适用于双层绕组仅仅是N的计算不同22（2）短距线圈组的磁动势sqqipNkfcos2411整距：syqqikpNkfcos24111短距：swqipNkfcos2411节距因数233.单相绕组的磁动势swqipNkffcos241112p个磁极2p个磁回路2p个线圈组24单相绕组的磁动势tIiipNkfswcos2,cos2411tFtfsscoscos,11IpNkFw119.0其中：25既是时间的函数，又是空间的函数；在空间上，按余弦规律分布；在时间上，按余弦规律变化；轴线位置固定不动；幅值大小随时间按正弦规律脉振；脉振的频率就是电流的频率。（1）单相绕组的基波磁动势tFtfsscoscos,11驻波26（2）单相绕组的谐波磁动势tFtfsscoscos,既是时间的函数，又是空间的函数；在空间上，按余弦规律分布，其波长是基波的1/ν倍；在时间上，依然按基波电流的频率脉振；轴线位置固定不动。IpNkFw9.027（3）单相绕组的合成磁动势性质：脉振（时间与空间的函数）频率：电流的频率位置：固定不动波形：阶梯波一致：谐波磁动势的绕组因数与谐波电动势的绕组因数相同，反映了电动势计算和磁动势计算的相似性，时间波与空间波的统一性。28单相绕组的合成磁动势tFFFtftftftfssssssscos5cos3coscos,,,,531531θsfφOAXAfφ1fφ3fφ52912.3三相绕组的基波合成磁势—旋转磁势前面分析了单相绕组的磁势为一脉振磁动势。将三个单相磁动势相加，即得三相绕组的合成磁动势——旋转磁动势。为了清楚的理解由单相到三相合成时，脉振磁动势如何变为旋转磁动势，用解析法和图解法两种方法进行分析。一、三相绕组的基波合成磁势二、三相合成磁动势中的高磁谐波解析法和图解法内容：分析方法：301.三相对称电流240cos2120cos2cos2tItitItitI...