4、同时性的相对性经典力学体系中，不需要考虑观测者的观测效应，也不需要任何观测信号，所以也不存在信号延迟问题。 这表明经典力学所考虑的是在理想状态下的物理本质关系。在现实生活中，任何物理事件的本质都需要通过对物理现象的观察来反映，这样就必然引入观测者，而观测者本身不能将自己置于整个三维空间中，所以必须借助观测信号来进行观测，由此又必须引入观测信号。 这种引入了观测这和观测信号的物理规律，与理想状态下的物理本质规律是不会完全相同的， 需要进行一定的关系推演，才能够通过观测者所观测到的物理现象推知符合经典理论的物理本质。“在相对论的第一篇论文发表之前很久，爱因斯坦就已经认识到‘相对性原理’ 和‘麦克斯韦电磁理论’是应该坚持的基本原理，他也已认识到这将导致电磁理论与参考系无关，以及由此引起的光速与参考系无关的结论，即所谓‘光速不变性’。也就是说，爱因斯坦已经抓住了‘相对论’的基础。那么他为什么一直没有建立起‘相对论’呢？,, 他回忆 ,, 当时,, 正被一个问题卡住。这个问题就是 ‘光速不变性’ 似乎与力学中的速度叠加法则相矛盾。”[1]“在经过了一年时间的研究以后，爱因斯坦终于领悟到，问题正出在人们最不容易怀疑的一个基本思想观念上，即同时性的问题上。”[2]“同时的相对性正是爱因斯坦建立狭义相对论时空观的突破点。在经典力学中时间是绝对的，因而同时也是绝对的：在一个惯性系中同时发生的两事件，在所有惯性系中都是同时的。”[3]Einstein在 <<狭义相对论的意义>>中写道 : 为了完成时间的定义，可以使用真空中光速恒定的原理。假定在K 系各处放置同样的时计，相对于K保持静止，并按下列安排校准。当某一时计Um指向时刻Tm时，从这只时计发出光线，在真空中通过距离Rmn到时计 Un；当光线遇着时计Un的时刻，使时计Un 对准到时刻Tn=Tm+Rmn/c。光速恒定原理于是断定这样校准时计不会引起矛盾。设有一个牛顿力学方程在其中有效的坐标系。为了使我们的陈述比较严谨，并且便于将这坐标同以后要引进来的别的坐标系在字面上加以区别，我们叫他“静系”。如果一个质点相对于这个坐标系是静止的，那末它相对于后者的位置就能够用刚性的量杆按照欧几里得几何的方法来定出，并且能用笛卡儿坐标系来表示。如果我们要描述一个质点的运动，我们就以时间的函数来给出它的坐标值。现在我们必须记住， 这样的数学描述，只有在我们十分清楚的懂得“时间” 在这里指的是什么之后...
