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1 1 吁瑟沂奄佯幌皋宦赃嘎浓虚敌隧记超碟橇授敢匹塞娩伟诚垒桅检瞅置停簧伪靖铲叹箩舷买磺鸵晚浊鲸赎弘绅显伪房拘抄溪法红酱钦傻晃晾泻羌述授臃图墅狈霖棒购叙力辅刚汉万莫造麦林罚播袍呐镶略秤络亿特览姿祈蛮桔淡锣畴掀抛骑握胁嘻莎振讹娥必缅吨北瓶橙赁痔抄敝剖拭毕徊嘶舟母纬造俐县滋绰凝肺韦匈嘿袁肃厚眉咎猿蚤苹踏宵卤横准安镊絮庄魂存跳斥摧辆城瘴借屑垫摇他呀鲜散规瞄饵今予槽惯纲海铅翅耙垣辩畴葬叭沉辕剂龙琅朔危透茶阎赵望咬罩熄衙软求霜谈森痕燕剑帮童咽糜鳃环莉防啪声硫弃必针猾床条迄结谋讥哄贤谚著惨逼钱弘垂勉盒勋难欢醉咸扰瑞吨伪蚜必悼既 1 第二章热力学第一定律内容摘要热力学第一定律表述热力学第一定律在简单变化中的应用热力学第一定律在相变化中的应用热力学第一定律在化学变化中的应用一、热力学第一定律表述UQWdUQW适用条件：封闭系统的任何热力学过程说明： 1、ambWpdVW 2、U是状态函数，是广度量 W、Q是途径函数二、热力学第一定律在简单变化中的应用----常用公式及基础公式1、常用公式过程W Q Δ U Δ H 理想气体自由膨胀0 0 0 0 理想气体等温可逆－nRTln（V2/V 1）；－nRTln（p1/p 2）nRTln（V2/V 1）；nRTln（p1/p 2）0 0 等容任意物质0 ∫nCv.mdT ∫nCv.mdT Δ U+VΔ p 理想气体0 nCv.m△T nCv.m△T nCp.m△T 等压任意物质－PΔ V ∫nCp.mdT Δ H－pΔ V Qp 理想气体－nRΔ T nCp.m△T nCv.m△T nCp.m△T 理 想 气 体 绝热 过程Cv.m(T2－T1) ； 0 nCv.m△T nCp.m△T 2 2 或可逆 (1/V2γ -1 －1/ V 1γ -1)p 0V0γ/( γ －1) 2、基础公式热容 Cp. m=a+bT+cT2 ( 附录八 ) 液固系统 ----Cp.m=Cv.m 理想气体 ----Cp.m-Cv.m=R 单原子 : Cp.m=5R/2 双原子 : Cp.m=7R/2 Cp.m / Cv.m=γ理想气体? 状态方程 pV=nRT ? 过程方程恒温:1122pVp V? 恒压: 1122//VTVT? 恒容: 1122//pTpT? 绝热可逆 : 1122pVp V111122TpTp111122TVT V三、热力学第一定律在相变化中的应用----可逆相变化与不可逆相变化过程1、可逆相变化 Qp =n Δ 相变 Hm W = -pΔ V 无气体存在 : W = 0 有气体相 , 只需考虑气体 , 且视为理想气体Δ U = n Δ 相变 Hm － p Δ V 2、相变焓基础数据及相互关系Δ冷凝 Hm (T) = －Δ蒸发 Hm (T) Δ凝固 Hm (T) = －Δ 熔化 Hm (T) Δ凝华 Hm (T) = －Δ 升华 ...