那么，感应加热实际上是如何工作的呢？感应加热是通过在一个导体中产生电流来工作的。它是这样的：首先，一个铜线圈（通常是螺线管，但不完全），在它部有一个大的，时变的电流，这个电流通过加在线圈上的时变电压产生（通常是通过施加正弦波的形式）。然后此电流会创建一个随时间变化的磁场（对于螺线圈来说，H=N），这l 将产生一个时变的磁通（B=pH）。如果一个导体放在磁场中，那么它周围就会产生电压。（E=d*,©=BA）。dt如果导体是个闭环，感应电压会在导体的外部产生循环的电流。VR+jX由于这是一个交流系统，肯定会有阻抗的补偿：如果是直流系统，磁通变化率（牛，将会是 0,所以就不会有感应电流产生。最后，这个产生的电流会在工件中产生 12R 的损失，可以有效地使这种加热途径成为一种电阻加热方法，albeitwiththecurrentflowingatrightanglestothatofdirectresistanceheating（也就是围绕着钢坯而不是顺沿着钢坯）。通过考虑在管状金属薄片中的电流流量，已经知道了感应加热工作的基本原理，我们将要观察的是当感应加热一个固体工件时的感应电流。这个问题的答案是一个相当复杂的数学问题，并且深入的研究它会很浪费时间。因此，我将提供一个简单的描述，来告诉你磁场以及电流是怎么样在要加热的材料上工作的，之后便是解析答案。这种方法就避免了矢量积分，贝塞尔函数等复杂问题。为了避免讨论磁通的返回路径和最终影响，我们把一个半无限大的平板作为加热对象，只是通过在它上面的无限大的电流 2-diamentionalsheet 来加热它。这个图表示的是无限部分中有限的一部分。代表工作头的电流层左右（x 方向）、前后（z 方向）无限延伸。在 y 方向上没有占用所有的空间。代表工件的半无限大的平板在 z 方向和 x 方向上也是无限延伸的，但在 y 方向上是从 0 到负无穷。为了观察电流的去向，我们可以把这个同性质的平板分割成一系列的薄片先考虑顶层。它有一个随时间变化的磁场，作用在它上面的是方cos（@）t）。0这也会产生一个大小为 Jcos（⑹+6）的电流密度。这个相位移动（滞后）是由于0顶层产生的电磁场和流过它的电流引起的自感产生的。在平板中的电流密度会产生一个相反的磁场，记为 H。平板的阻抗和自感 1应会减弱电流的作用，并且加强磁场，所以 H 小于 H。10现在考虑下面的部分。这个部分可以看做是 H+H 的矢量和，是一个弱磁10场。在它部会产生一个减弱了的电流密度 Jcos（⑹+6）。这个衰减的电流密度 11...
