双基地雷达概述VIP免费

“平面内”地杂波散射系数Domville对X波段、垂直极化条件下的包括开阔草地、树林和建筑物在内的乡村地面的测量数据进行了总结，并给出了如图25.10[108]所示的。Domville称，由于数据来自不同的杂波源，并且是不同地形的平均，因此虽然这些数据有时可能会有10dB的差异；但是任一数据组的原始数据均散布在1～4.5dB之间。测量数据库由直线s=i、i=90、s=90附近及前向散射区沿镜像脊附近的那些点组成，其余的数据则是内插值。Domville还总结了森林和市区的“平面内”测量数据[108]。所有的Domville测量地形的B0等值线都具有相似的形状。市区的B0普遍比森林高出3～6dB。但镜像脊的范围较小。由于森林地形是更均匀的散射体，因此B0的锥状等值线延伸到前向散射象限（s>90）。镜像脊的范围较乡村地面小且幅度约低16dB。森林地形的其他B0值在s<90时和乡村地面的B0的值相似。Domville报道[109]，对小平面外角（＝165），观测到的乡村地面和森林地形的B0在小i时没有明显地变化。同样，在小i的条件下，乡村地面和森林地形的B0在水平极化、垂直极化和交叉极化之间也没有观察到明显地变化。半沙地在i<-1和所有s>-1时，水平和垂直极化测量的B0值都是-40dB[110]。交叉极化的测量值则低5～10dB。而且当从180变到165时，B0约以每度0.3dB衰减。尽管地形条件不同，但是Cost的“平面内”数据[42]和Domville的数据[108]的吻合程度仍约为10dB之内。即使地形条件更均匀，Cost的数据曲线并不总是单调地接近双基地镜像脊区。Domville的“平面内”地杂波数据可以分成3个区：i<-3或s<-3的低擦地角区（如图25.10所示中的单影线区）；140≤(i+s)≤220的镜像脊区（如图25.10所示中的打点区）；双基地散射区（如图25.10所示中的阴影区）。每个区域都能通过“半经验性处理（包括那些用于拟合测量数据的任意常数）”进行建模。第933页共8页编号：时间：2021年x月x日书山有路勤为径，学海无涯苦作舟页码：第933页共8页图25.10X波段垂直极化平面内（=180°）乡村地面RCS数据[108]低入射余角散射区和双基地散射区是根据等单基地杂波模型建立的，即σM0=γsinθi（25.20）式中，M0为单基地散射系数；I为如图25.9所示中的单基地角或入射角；为归一化反射率系数，对农田，-15dB；对长有树木的丘陵，-10dB[123]。等双基地散射区模型可用修正的单-双基地等效原理（见25.8节）得到，此时式（25.20）中的sini可用入射角正弦值和散射角正弦值的几何平均值（sinisins）1/2来代替，有[123]第934页共8页第933页共8页编号：时间：2021年x月x日书山有路勤为径，学海无涯苦作舟页码：第934页共8页(σB0)b=γ(sinθisinθs)1/2（25.21）式中，(B0)b为双基地散射区散射系数。这时，可以根据如图25.10所示中的沿i=s那条线的单基地数据把值估算出来。在式（25.20）中，用=-16dB得到的值与单基地数据的吻合程度在2dB以内，式（25.21）用=-16dB得到的值与双基地数据的吻合程度在3dB以内（包括前向象限的小三角形区域）。用入射角和散射角的算术平均的正弦值sin[(i+s)/2]可表示低入射余角区模型，有(σB0)l=γsin[(θi+θs)/2]（25.22）式中，(B0)1是低入射余角区的散射系数。取=-16dB所得出结果的吻合程度大约也是3dB，包括如图25.10所示中的右上角的小四边形区域。因为(i+s)/2＝i＋/2，所以式（25.22）是单-双基地等效定理的精确应用。在入射余角非常低的情况下（i或s<<-1），但排除镜像脊区，计算(B0)1时必须乘以方向图传播因子FT2、FR2和损耗因子LT和LR[123]。(B0)s≤1时的镜像脊区模型是用Beckman和Spizzichino关于粗糙表面前向散射理论的变化形式来表示的[124][125]，即(σB0)s=exp[−(βC/σS)2]（25.23）式中，(B0)s为镜像脊区的散射系数；s为地面坡度的均方根值；c为i和s的双基地角平分线与垂线的夹角为[90−(θi+θs)/2]。对于平坦地形，s0.1rad。对于(B0)s≤1的情况，当s=0.17rad时，式（25.23）与如图25.10所示中的镜像脊区数据的吻合程度在5dB以内。“平面内”...