第1页共14页编号：时间：2021年x月x日书山有路勤为径，学海无涯苦作舟页码：第1页共14页1.4流体流动阻力本节重点：直管阻力与局部阻力的计算，摩擦系数的影响因素。难点：用因次分析法解决工程实际问题。流动阻力的大小与流体本身的物理性质、流动状况及壁面的形状等因素有关。化工管路系统主要由两部分组成，一部分是直管，另一部分是管件、阀门等。相应流体流动阻力也分为两种：直管阻力：流体流经一定直径的直管时由于内摩擦而产生的阻力；局部阻力：流体流经管件、阀门等局部地方由于流速大小及方向的改变而引起的阻力。1.4.1流体在直管中的流动阻力1.阻力的表现形式如图1-24所示，流体在水平等径直管中作定态流动。在1-1′和2-2′截面间列柏努利方程，z1g+12u12+p1ρ=z2g+12u22+p2ρ+Wf因是直径相同的水平管，u1=u2z1=z2∴Wf=p1−p2ρ（1-34）若管道为倾斜管，则Wf=(p1ρ+z1g)−(p2ρ+z2g)（1-34a）由此可见，无论是水平安装，还是倾斜安装，流体的流动阻力均表现为静压能的减少，仅当水平安装时，流动阻力恰好等于两截面的静压能之差。2.直管阻力的通式在图1-24中，对1-1′和2-2′截面间流体进行受力分析：由压力差而产生的推动力为(p1−p2)πd24与流体流动方向相同第2页共14页第1页共14页编号：时间：2021年x月x日书山有路勤为径，学海无涯苦作舟页码：第2页共14页流体的摩擦力为F=τA=τπdl与流体流动方向相反。流体在管内作定态流动，在流动方向上所受合力必定为零。(p1−p2)πd24=τπdl整理得p1−p2=4ldτ（1-35）将式(1-35)代入式（1-34）中，得Wf=4ldρτ（1-36）将式（1-36）变形，把能量损失Wf表示为动能u22的某一倍数。Wf=8τρu2ldu22令λ=8τρu2则Wf=λldu22（1-37）式（1-37）为流体在直管内流动阻力的通式，称为范宁（Fanning）公式。式中λ为无因次系数，称为摩擦系数或摩擦因数，与流体流动的Re及管壁状况有关。根据柏努利方程的其它形式，也可写出相应的范宁公式表示式：压头损失hf=λldu22g（1-37a）第3页共14页第2页共14页编号：时间：2021年x月x日书山有路勤为径，学海无涯苦作舟页码：第3页共14页压力损失Δpf=λldρu22（1-37b）值得注意的是，压力损失Δpf是流体流动能量损失的一种表示形式，与两截面间的压力差Δp=(p1−p2)意义不同，只有当管路为水平时，二者才相等。应当指出，范宁公式对层流与湍流均适用，只是两种情况下摩擦系数λ不同。以下对层流与湍流时摩擦系数λ分别讨论。3.层流时的摩擦系数流体在直管中作层流流动时，管中心最大速度如式（1-35）所示。将平均速度u=12umax及R=d2代入上式中，可得(p1−p2)=32μlud2Δpf=32μlud2（1-38）式（1-38）称为哈根-泊谡叶（Hagen-Poiseuille）方程，是流体在直管内作层流流动时压力损失的计算式。结合式（1-34），流体在直管内层流流动时能量损失或阻力的计算式为Wf=32μluρd2（1-39）表明层流时阻力与速度的一次方成正比。式（1-39）也可改写为Wf=32μluρd2=64μdρu⋅ld⋅u22=64Re⋅ld⋅u22（1-39a）将式（1-39a）与式（1-37）比较，可得层流时摩擦系数的计算式第4页共14页第3页共14页编号：时间：2021年x月x日书山有路勤为径，学海无涯苦作舟页码：第4页共14页λ=64Re（1-40）即层流时摩擦系数λ是雷诺数Re的函数。4．湍流时的摩擦系数（1）因次分析法层流时阻力的计算式是根据理论推导所得，湍流时由于情况要复杂得多，目前尚不能得到理论计算式，但通过实验研究，可获得经验关系式，这种实验研究方法是化工中常用的方法。在实验时，每次只能改变一个变量，而将其它变量固定，如过程涉及的变量很多，工作量必然很大，而且将实验结果关联成形式简单便于应用的公式也很困难。若采用化工中常用的工程研究方法——因次分析法，可将几个变量组合成一个无因次数群（如雷诺数Re即是由d、ρ、u、μ四个变量组成的无因次数群），用无因次数群代替个别的变量进行实验，由于数群的数目总是比变量的数目少，就可以大大减少实验的次数，关联数据的工作也会有所简化，而且可将在实验室规模的小设备中用某种物料实验所得的结果应用到其它物料及实际的化工设备中去。因次分析法的基础是因次一致性原则，...
