闪烁谱仪测量γ射线能谱VIP免费

实验名称：闪烁谱仪测γ射线能谱实验目的：1.把握闪烁频谱仪的工作原理和利用方式；2.学会谱仪的能量标定方式；3.测量137Cs和60Co的γ射线能谱。实验原理：（以下原理部份摘自教学资源实验讲义，详见手写预习报告）依照原子核结构理论，原子核的能量状态是不持续的，存在着分立能级。处在能量较高的激发态能级E2上的核，当它跃迁到低能级E1上时，就发射γ射线（即波长约在1nm~间的电磁波）。放出的γ射线的光量子能量hvE2E1，此处h为普朗克常数，ν为γ光子的频率。由此看出原子核放出的γ射线的能量反映了核激发态间的能级差。因此测量γ射线的能量就能够够了解原子核的能级结构。测量γ射线能谱确实是测量核素发射的γ射线强度按能量的散布。1．闪烁谱仪测量γ射线能谱的原理闪烁能谱仪是利用某些荧光物质，在带电粒子作用下被激发或电离后，能发射荧光（称为闪烁）的现象来测量能谱的。这种荧光物质常称为闪烁体。i.闪烁体的发光机制闪烁体的种类很多，按其化学性质不同可分为无机晶体闪烁体和有机晶体闪烁体。有机闪烁体包括有机晶体闪烁体、有机液体闪烁体和有机塑料闪烁体等。此处仅对经常使用的无机晶体闪烁体的发光机制作简单介绍。最经常使用的无机晶体是铊激活的碘化钠单晶闪烁体，常写为NaI(T1)，属离子型晶体，是绝缘体，按固体物理的概念，其能带结构是在价带和导带之间有比较宽的禁带。如有带电粒子进入到闪烁体中，引发后者产生电离或激发进程，即可能有电子从价带激发到导带或激发到激带，然后这些电子再退激到价带的可能进程之一是发射光子。这种光子的能量还会使晶体中其他原子产生激发或电离进程，也确实是光子可能被晶体吸收而不能被探测到。为此在晶体中掺入少量的杂质原子称为激活原子，如在碘化钠晶体中掺入铊原子，其关键作用是能够在低于导带和激带的禁带中形成一些杂质能级，见图-1示用意。这些杂质原子会捕捉一些自由电子或激子抵达杂质能级上，然后以发光的形式退激发到价带，这就形成了闪烁进程的发光，而这种光因能量小于禁带宽度而再也不被晶体吸收，再也可不能产生激发或电离。这说明只有加入少量激活杂质的晶体才能成为有效的闪烁体。关于无机晶体NaI(T1)而言，其发射光谱最强的波长是415nm的蓝紫光，其强度反映了进入闪烁体内的带电粒子能量的大小。应选择适当大小的闪烁体，可使这些光子一射出闪烁体就被探测到。（2）γ射线与物质的彼此作用γ射线光子与物质原子彼此作用的机制要紧有以下三种方式：1.光电效应2.康普顿效应3.电子对效应综上所述，γ光子与物质相遇时，通过与物质原子发生光电效应、康普顿效应或电子对效应而损失能量，其结果是产生次级带电粒子，如光电子、反冲电子或正负电子对。次级带电粒子的能量与入射γ光子的能量直接相关，因此，可通过测量次级带电粒子的能量求得γ光子的能量。闪烁γ能谱仪正是利用γ光子与闪烁体彼此作历时产生次级带电粒子，进而由次级带电粒子引发闪烁体发射荧光光子，通过这些荧光光子的数量来推出次级带电粒子的能量，再推出γ光子的能量，以达到测量γ射线能谱的目的。γ能谱的形状闪烁γ能谱仪可测得γ能谱的形状，图-6所示是典型137Cs的γ射线能谱图。图的纵轴代表单位时刻内的脉冲数量即射线强度，横轴代表脉冲幅度即反映粒子的能量值。从能谱图上看，有几个较为明显的峰，光电峰Ee，又称全能峰，其能量就对应γ射线的能量E。这是由于γ射线进入闪烁体后，由于光电效应产生光电子，能量关系见式（1），若是闪烁体大小适合，光电子停留在其中，可使光电子的全数能量被闪烁体吸收。光电子逸出原子会留下空位，必然有外壳层上的电子跃入填充，同时放出能量EzBi的X射线，一样来讲，闪烁体对低能Ｘ射线有很强的吸收作用，如此闪烁体137就吸收了EeEz的全数能量，因此光电峰的能量就代表γ射线的能量，对Cs，此能量为ＭeＶ。EC即为康普顿边界，对应反冲电子的最大能量。背散射峰Eb是由射线与闪烁体屏蔽层等物质发生反向散射后进入闪烁体内，形成的光电峰，一样峰很小。4．谱仪的能量刻度和分辨率（1）谱仪的能量刻度闪烁谱仪测得的γ射线能谱的形状及其各峰对应的能量值由核素的蜕变纲图...