晶闸管(可控硅)调压电路

2 晶闸管调压电路 2.3.1 单相调压电路工作电路 如图2.6（a）所示，R-L 负载是交流调压器最一般化的负载。显然，两只晶闸管门极的起始控制点应分别定在电源电压每个半周的起始点，α的最大范围是0<α<π。正、负半周有相同的α角。 在一个晶闸管导电时，它的管压降成为另一晶闸管的反向电压而截止。于是在一图2.6 阻感负载单相交流调压电路[4] 2 个晶闸管导电时，电路工作情况和单相半波整流时相同，负载电流io 的表达式即为下述微分方程式之解。 tURidtdiLoosin21 （2.12） 解该方程得： tgtoetZUi)sin()[sin(21 （2.13） t 式中, 2122])([LRZ；RLtg1； 为晶闸管导通角。 另一晶闸管导电时,情况完全相同，只是oi 相位差180 度。 与单相半波整流不同的是,现在有两个晶闸管，分别在电源的正、负半周工作，所以每个晶闸管的导通角 不可能大于 180 度，而单相半波整流时，视不同的 ， 可大于 180 度。 负载电流波形图 2.6（a）所示。导通角 可由边界条件求得。当t时，oi =0，将此条件代入式（2.13），得 tge)sin()sin( （2.14） 以 为参变量， 与 间的关系为单相半波阻感负载时的普 遍关系。现在，针对交流调压器，应附加o180的条件，于是 得以 为参变量的 与 的关系，如图 3.2 所示。 2 图2.7 中各曲线上 o180的点都对应于 ，换句话说，把 代入式（2.14）求得的每个晶闸管的导通角应为 o180。如将 代入式（2.13），得出oi 的表达式只有稳态分量，即 )sin(21 tZUio （2.15） t 另一半周的工作情况也完全相同，负载电流成为完全的正弦波，负载电路这时获得最大功率，相当于晶闸管此时已被短接。负载电流处于连续状态。可以认为，如果电流波形是在 情况下的，oi 既不连续，又非正弦。如果  ，要分两种情况来讨论： 1）晶闸管门极用窄脉冲触发：图 2.6（a）电路接通电源后，如果先触发VT1，且  ，则VT1 的导通角 > ，如图3.3 所示。 图2.8α<ф 时阻感负载调压器的工作波形[4] 2 如 果 触 发 脉 冲 的 宽 度 小 于)(， 则 当 VT1 的 电 流 下 降 到 零 时 时 ，VT2 的 门 极 脉 冲 已 经 消 失 而 无 法 导 ...