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电磁场微波技术与天线(盛振华)第1章习题答案

电磁场微波技术与天线(盛振华)第1章习题答案_第1页
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第一章 1-1解: 方法(一):应用高斯定理 由于电荷分布具有球对称性,所以容易用高斯定理来直接求解电场.如图所示: 应用高斯定理 (1)rb 同理: , 求以上三个 区域内的 。*因为静电场是无旋场, 所以在以上三个区域内 : *应用球坐标系下的矢量旋度公式(P251) 求以上三个 区域内的 *应用高斯定理 *应用球坐标系下的矢量散度公式(P251) 代入计算结果也可求出相应区域的 1-2解:因两圆柱面间的电荷分布不对称,不能直接用高斯定理求解。可采用补偿叠加的方法,设小圆柱面内具有体密度为 的两种电荷分布,将不对称电荷分布化为对称电荷分布的叠加。如下图所示: sVE dSqdV2300443rSE dSErr 03rrrrEE aa0 a 040b 03rrDEa230044443rSE dSEra   32012rrraEE aar30243raDEar2300443rSE dSEra 3203rrraEE aar3023raDEarE 0E2 sinsin000rraaarrrErED ()VSVD dVD dSdVD r aa r b r bD 0D0D221()rDr DrrD  ------? : 1-8解:设内球壳半径为a=10cm,外球壳半径为b=20cm,两球壳之间的正电荷的体密度为 , 方法一:用高斯定理求解电场强度,然后由 E沿半径的积分求电位. 分 rb三个区域进行讨论. (1) : (2) : 1r2r1o2o2oPPr1oP'rr'r=+d在内圆柱面内,即的区域,应用高斯定理'1rr0sVE dSqdV1)设内圆柱中的负电荷在 P点产生的电场为2102Er hrh  10022rrrEaa2''202Er hhr 1200()22rrEEEaad 1E2)设外圆柱中的正电荷在 P点产生的电场为2E'20022rrrEaa则P点的电场为和的叠加,即:E1E2Ed oo 22120(2cos)2EEEdrdrr...

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