激光光散射法测量颗粒的粒度分布VIP免费

28专业实验（1）四：激光光散射法测量颗粒的粒度分布一、实验目的1、2、3、了解光散射的一般规律；掌握光散射法测量颗粒粒度的基本原理和适用的粒度范围；掌握粒度分布的基本表示方法；掌握GSL-101B和LS603型激光粒度分布仪的使用方法。二、预习要求认真阅读实验讲义和相关参考资料，理解衍射散射理论和Mie散射理论测量颗粒粒度分布的基本原理及其适用范围，掌握粒度分布的基本表示方法，对实验中所要使用的两种激光粒度分布仪的操作方法有一个初步的认识，选择好适合待测A12O3样品的分散介质和分散剂。三、实验所需仪器设备和试剂GSL-101B激光粒度分布仪；LS603型激光粒度分布仪；超声波发生器：六偏磷酸钠；蒸馏水；待测Al2O3样品。四、实验原理1、光散射的一般规律和分类粒度是颗粒的最基本、最重要的物理参数之一。测量粒度的方法很多，如：筛分析法、显微镜法（包括光学显微镜和电子显微镜）、电传感法（Coulter计数器）、重力沉降法、离心沉降法、光散射法等，其中光散射法是比较新的一大类，它包括光散射法、X射线小角度散射法和消光法。光线在均匀介质中通过时按直线方向传播。但实际介质总非绝对均匀。例如大气中存在气体密度的起伏，而且往往含有微尘或微小液滴。又如溶胶或悬浮液含有微小的固体颗粒。当光束通过这类不均匀介质时，除了透过以及可能发生的吸收外，入射光的一部分会偏离其原来的传播方向，而投射到其它方向，这种现象称为光的散射。散射现象的理论处理很复杂。这里只讨论不相关的单散射。不相关散射是指颗粒群中颗粒间距足够大（远大于粒径），或者颗粒在空间是无规分布的，它们的散射光不会因相干而抵消，此时各个颗粒的散射可以认为是相互独立的。单散射是指每个颗粒的散射光产生再次散射的情况（复散射或称多重散射）可以忽略。不相干散射和单散射都要求颗粒间的距离足够大，即颗粒浓度足够小。在散射的理论处理中，将散射体的折射率用一复数N表示，称为复数折射率：N=n一n'i（4.1）其中29(4.2n2+n‘2=8,nn'=An/c£和o分别是散射体的介电常数和电导率，久是光在真空中的波长，c是光速。复数折射率N的实部n称为折射率，其数值等于光在真空中的传播速度(相速度)与散射体中的传播速度(相速度)之比，与普通折射率的意义相同；其虚部n'称为消光系数，反映了光因散射体的吸收作用而产生的衰减。这样处理就将散射体对光的吸收归并到复数折射率的概念中。若散射体的电导率o=0,则n'=0。需要指出的是，n，n'，£和o这些参数都与波长久有关。包含吸收的光散射规律除了与复数折射率N有关外，还与散射体颗粒的线度尺寸相对于入射光波长久的比值有关。以下只讨论直径为D的球形散射体，其几何迎光截面积a=KD2/4，此外定义其无量纲颗粒尺寸参数兀D么=T(4.3)根据光散射理论，当光强为10,波长为久的自然光(完全非偏振光)平行照射到一球形颗粒时，在散射角(散射方向与入射方向的夹角)为0,距离散射体为r处的散射光强九21I=7+i)(4.4)s8兀2r212其中i=S(N,0,a)xS*(N,0,a)(4.5a)1111=S(N,0,a)xS*(N,0,a)(4.5b)2221,，i，S1，S2分别为垂直偏振散射光和水平偏振散射光的强度函数和振幅函数，S*，S*分121212别为S］和S2的共轭复数。由此可见，散射光的振幅函数和强度函数都与散射角0、颗粒相对于介质的折射率N、光的波长久以及颗粒直径D有关。严格的光散射的电磁场理论应该是把光波作为电磁波，在一定的颗粒形状和尺寸所决定的边界条件下，对颗粒内部和外部区域的Maxwell方程求解，得出振幅函数和强度函数的表达式。在一般情况下，无法得到严格解。Mie对于在均匀介质中的均匀球形散射体对平面单色光的散射进行了研究，并得出了严格解，其理论称为Mie理论。根据颗粒尺寸参数Q的大小，可以将散射分为三种：(1)当a<<1时，即球形散射体的直径远小于入射光波长(可取D<0.1久)，并且颗粒是非导体时，这种情况下的散射称为Rayleigh散射，这时Mie解可以近似为Rayleigh公式；(2)当a>>1时，即球形散射体的直径远大于入射光波长(可取D>0.1久)，由散射衍射理论得到的结果与Mie解相同，此时的散射称为衍射散射；(3)当a与1相差不是很大时，这时的散射介于Rayleigh散射和衍射散射之间，只能由复杂...