第六讲等熵流动VIP专享VIP免费

3 、理想气体流动基本方程 1）运动方程 0VdVdp 2）等熵方程 kCp 3）状态方程 RTp 4）连续方程 mVA 将等熵过程关系式带入运动方程，积分得到 CVpkk212 此式为可压缩气体流动的伯努利方程。 注：绝热过程即可，不一定要求等熵流动。 5 、一元气体等熵流动基本关系式 1 ）滞止参数 000,,Tp 2 ）一元气体等熵流动基本关系式 112012020]211[]211[211kkkMkMkppMkTT 3 ）临界参数 马赫数达到 1 时的流动参数称为临界参数，有 ***Tp 等。此时，速度为音速。基本关系式如下： 634.0)12(528.0)12(833.0)12()12(110*10*0*210*kkkkkppkTTkaa 判断亚音速或超音速流的准则，临界一词的来源。 4 ）极限状态（最大速度状态） T=0 的断面上，速度达到最大，maxu T = 0，无分子运动，是达不到的。 212max00upkk  ==> 0000max21212ikRTkpkku 5 ) 不可压伯努利方程的限度 对于不可压伯努利方程 0221pup 既有 12120upp 对于可压缩伯努利方程 ...48)2(821...)21(!2)11(1)21(11)211(642222120MkkMkMkMkkkkkMkkkMkppkk 由于 222222212121Mkpkpaukpkpuu ==> ....24)2(41214220MkMupp 误差： ....24)2(442MkM M 0 0.1 0.2 0.3 0.4 0.5  0 0.25% 1% 2.25% 4% 5.4% 当 2.0M时可视为不可压流体。 6 、 阻塞现象及其判据 634.0)12(528.0)12(833.0)12(110*10*0*kkkkkppkTT 例 1 ： 自喷管流出的空气质量流量为6kg/s。若kPapCT800,2700（绝对），出口压强kPape100（绝对），假设整个流动过程均为等熵流动，试计算喉部直径和出口处的直径，并求出口速度。 解： 1、 确定出口处是否为超音速流动 由于 528.0125.08001000ppe ，又由于是等熵流，故出口处应为超音速流动，此时，在管道喉部达到1* M。 2、 计算管道喉部临界点处的参数 2.121*0 kTT ===〉 KT250*  ===〉 smkRTV/94.316** 893.1)21(1*0kkkpp ==〉kPap63.422*  ==〉3***/89.5mkgRTp 3、 计算喉部截直径 d 由连续性方程，有 ***AVm ===〉 2***4 dVmA ===〉 mmmd64064.0 4、 计算出口处的流动参数和...