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[实验报告]迈克耳孙干涉仪VIP免费

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实验十一 迈克耳孙干涉仪的调整与使用 【实验目的】 1.了解迈克耳孙干涉仪的原理、结构和调整方法。 2.观察等倾和等厚干涉条纹,了解其形成条件、条纹分布特点及条纹的变化。 3.测量He-Ne 激光的波长。 【实验原理】 1.迈克耳孙干涉仪的光路 如图5.4-1 所示,图中 M1 和M2 是二个精密磨光的平面镜,置于相互垂直的两臂上。在两臂轴相交处,是一个与两臂成45°角且两面严格平行的平面玻璃板 G1,其背面镀有一层半透半反膜,称为分束板。G2 与G1 平行放置,其厚度和折射率与 G1 完全相同,但表面没有镀 图5.4-1 迈克耳孙干涉仪的简单光路 层,G2 称为补偿板。从图中看出,光源 S 发出的光在G1 后表面被分为光强近乎相等的反射光束(1)和透射光束(2),两束光经反射后,共同向 E 处传播并发生干涉。反射镜M2 是固定的,M1 可沿臂轴方向移动,M2 被 G1 反射所成的镜像 M2′位于M1 附近,光束(2)也可以看作是从 M2 的虚像 M2′反射来的,用M2′代替 M2 讨论问题,两束光光程不受影响。这样,可直观地看出两束光在到达观察屏 E 处时的光程差与 M1 和 M2′间的“空气薄膜”的厚度 d 有关,即 M1 所处位置是影响光程差的因素之一,这种干涉相当于“薄膜”干涉。 光束(1)到达 E 处时,共通过了G1 三次,而光束(2)只在未分出前与光束(1)同时通过 G1 一次,另外两次则由穿过 G2 两次来得到补偿。这样,两束光在玻璃中的光程相等,因此计算两束光的光程差时,只需考虑它们在空气中的几何路程的差别。此外,用白光照明时,若只有 G1,则因为玻璃的色散,不同波长的光因折射率不同而产生的光程差无法用空气中行程弥补,而 G2 板的加入就能补偿各色光的光程差以获得白光的零级干涉条纹。白光的干涉条纹在迈克耳孙干涉仪中极为有用,能够用于准确地确定零光程差的位置,进行长度的精确测量。在迈克耳孙干涉仪中,两束相干光分得较开,这便于在任一支光路里放进被研究的对象,通过白光零级条纹位置的改变来研究所放入物质的某些物理特性,如气体或其它透明物质的折射率、透明薄板的厚度等。 2.各种干涉条纹的图样 (1)点光源的非定域干涉 图5.4-2 点光源的非定域干涉 当用凸透镜对激光光束会聚后,得到的是一个线度小、强度足够大的点光源,它向空间传播的是球面波。在经 M1 和M2′反射后,又得到相当于由两个虚光源 S1、S2′发出的两列满足干涉条件的球面波,S1 为 S 经 G...

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