完整版大学热学知识点总结

Jade热学复习大纲1 dV()TVdP1 dV体膨胀系数 p ()pVdT1dp压强系数 V ()Vp dT1 dl线膨胀系数  ()p通常V  3l dT等温压缩系数 KT  热力学第零定律:在不受外界影响的情况下，只要 A 和 B 同时与 C 处于热平衡，即使 A 和B 没有接触，它们仍然处于热平衡状态，这种规律被称为热力学第零定律。 1)选择某种测温物质，确定它的测温属性；经验温标三要素： 2) 选定固定点； 3)进行分度，即对测温属性随温度的变化关系作出规定。经验温标：理想气体温标、华氏温标、兰氏温标、摄氏温标 ( 热力学温标是国际实用温标不是经验温标)理想气体物态方程pV 恒量 R  p0V0  8.31J / mol  KTT0MpV  RT RT  M  Nm, Mm  NAmMmR 1.381023 J / Kn为单位体积内的数密度p  nkT  k  NANA  6.021023个 / mol理想气体微观模型1、分子本身线度比起分子间距小得多而可忽略不计6.02 10 233洛喜密脱常数: n0 m 2.7  10 25 m 3322.4 10标准状态下分子间平均距离 :1193L  () 3  () m  3.310mn02.7 10 253Mm1313氢分子半径 r  () () 3  2.4 10 10 m4n4NA112、除碰撞一瞬间外，分子间互作用力可忽略不计。分子在两次碰撞之间作自由的匀速直线运动；3、处于平衡态的理想气体，分子之间及分子与器壁间的碰撞是完全弹性碰撞；4、分子的运动遵从经典力学的规律:在常温下，压强在数个大气压以下的气体，一般都能很好地满足理想气体方程。处于平衡态的气体均具有分子混沌性单位时间内碰在单位面积器壁上的平均分子数1Jaden6t时间内碰在 A面积器壁上的平均分子数N  A  vt 单位时间碰在单位面积 器壁上的平均分子数  以后可用较严密的方法 得到   nv4NnvAt6压强的物理意义统计关系式2p n k3宏观可测量量微观量的统计平均值分子平均平动动能k  1 mv22理想气体物态方程的另 一种形式 p  nkTR231k  1.3810J  K,k为玻尔兹曼常数NA温度的微观意义t  13mv 2 kT22绝对温度是分子热运动剧烈程度的度量是分子杂乱无章热运动的平均平动动能，它不包括整体定向运动动能。粒子的平均热运动动能与粒子质量无关，而仅与温度有关气体分子的均方根速率vrms 范德瓦耳斯方程1、分子固有体积...