屏效为:习君汁1=一2010803勺万加b’‘“(13磁场屏效的等效电路法l样适用于长方体J’:,.、、方体或椭球状屏蔽体的屏效汁算一一。其步骤荃.本与电屏蔽相同只址需”将实体屏蔽体等效为汁线直径等J壁厚的~几:、匝线圈的组合了中〔。/ll.(J’l.为1卜屏蔽体}行护磁场方向的长度圆、‘,:l为厚度。方法的讨论全面考虑了屏蔽的各种[素无i仑对于低额还是高频计性精度都较高克服了等效传Jj。,等效电路法的优点(I,,输线法在低颇段误差太大的缺点(2,卜山于采用等效电路各种参数的影响1常直观物理溉念比较清晰应川非常方便,、,,。等效电路法的缺点又ll1’饮自理理论分析比较发杂需涉及准脚态场则吐}寸沦等l这些理论知识是贬程没计人,“‘._员所缺乏的这也枕是为何该法不为l几程没汁入员听!泛应川的(2t一个爪要原{月E。该法对于低额及高频解效汁外都J亡近似的仅仪对J极低额(曰一,几才是严格准确的.因此该法不能计算脚场的屏效I,lJ翘.。四.、孔缝泄漏的定量计算,、、、在频率很高的情况卜实体屏蔽体的屏效足以达到要求此时可认为实体部分对于电磁波几是不透明的但由于实际屏蔽体}必须开有孔缝(制造维修散热等所必需的因此孔缝泄漏_。在这个频段成为影响屏蔽体屏效的最爪要因素如何定虽确定孔缝泄漏址成为设汁高质址电。.子设备的关键以及屏蔽理i仑中的一个难改,。近年来国内外学吝都做了天虽工作1七笔者采中,.,,用并矢格林函数法及小孔拙合理沦成功地解决了具有规则形状屏蔽体的孔缝泄漏问题求出]孔了屏蔽体内各点场弧克服了现有方法只能i约远场卜执I寸缝泄漏的缺点为合理布置屏蔽.l,,体内的各种元器件提供一J’可靠的理沦依据1.屏蔽体内场分布的确定6l如犷If,川示屏蔽体l,J有一做l付i诗变化的激励源通过示,,标/四卜对M林wo方程变换及引入矢位。八,标位印,得矢星波动方程及边界条件应用并矢格林函数法求解波动方程得矢位州:J{:‘{防孤,·不七TI4(14再由Maxwel一方程和一,r、。:、:t规范iJ弃.:打一’.了^,1砚15‘,。闷十共甲讯一.压几一(16户左‘求得屏蔽体的电场和磁场弧度。2.等效源的确定及等效源所产生的泄漏场,,.根据小孔招合理论在孔附近小孔所泄漏出去的场等于小孔中心处等效电偶极矩和磁偶极矩所产生的场其中电偶极矩和磁偶极矩分别等于无孔时小孔中心处的电场强度和磁场强,,度与介电常数电极化率和磁极化率的乘积,0、。山于屏蔽体为理想导体(如图:,一。R所示小孔开在,y的x。:面上所以等效电偶极矩和磁偶极矩为p=.a勺凡。,,}:(17一。对=一‘1:},(18应用镜像原理得孔的泄漏场E=一,众黔r、只“(声“一甲夕,十?“(尝石石‘‘。(19二六7。.(20式中g为自由空间的格林函数3.,和r。分别为场点和源点(孔中心处的位笠矢量,屏效计算及各种形状孔缝的影响,。求出激励源在自由空间的电磁场并利用式(14~(20求出孔缝的泄漏场代入屏效计算式即得有孔缝屏蔽体的屏效,、,通过大量的算例表明各种形状孔缝对于电磁屏效的影响为(l形状大小相同的孔屏效值随b,,:’的增大而增大即激励源距孔洞越远泄漏场越小,,,(由互易定理可知当激励源在屏蔽体外时b’越大该点所受辐射干扰越小屏效越高,,,.(2孔的尺寸增大(频率一定或干扰颇率增高(孔的尺寸一定泄漏场增大屏效降低,。(3相同面积孔洞的电磁泄漏虽取决于孔横截面七的最大直线尺寸_。尺寸小者电磁泄漏,.‘,且小屏效大,。州‘口口口口口口图7水邵澳口虽然这里所提出的方法是针对单孔的但也可推J至多孔情况s“。其屏效计算式为20,00,:一1。(,o一“,,“。+艺:;0一’a,,‘,SL(21在应用式(21时孔数(见图7的确定当d》0.时取n其实际数(=9当d《。SL,,.时取,1.本文所提出方法的优点是能够计算远近场孔缝泄漏的电磁能量且计算精度较高与实验结果吻合较好.、{孔数确定示意}冬J!缺点是理论较为扒象不易为工程设计人员所掌握但这。,。个缺点可通过为用户提供通用计算机程序来加以弥补五结.、语,。综匕所述在低颇时屏效计算应采用等效电路法忽略孔缝泄漏的影响计算应采用等效传输线法全面考虑实体屏蔽体和孔缝泄漏的影响,,,。,,在高频时屏效,。,在超高频段时应忽略实(下转第4页体屏蔽体的影响仅仅考虑孔缝泄漏并采用本章提出的计算方法和其他相应的计算方法述。随着现代科学技术的发...
