（四）、等值电路 变压器空载时，从一次绕组看进去的等效阻抗为Zm ，有 •1E ＝•0I （mmjxr ）＝•0I Zm （3－14） Zm＝mmjxr ；mr 称励磁电阻，是变压器铁心损耗的等效电阻，即mFerIp20；mx 为主磁通在铁心中引起的等效电抗，称为励磁电抗，其大小正比于铁心磁路的磁导。 将式（3—14）代入式（3—11）得 ••11EU+ •0I Z1＝•0I Zm＋•0I Z1＝•0I （Zm＋Z1） 相应的等值电路如图3－7 所示。 例3－2 一台180kV·A 的铝线变压器，已知 U1N／U2N=10000／400V，Y，yn 接线，铁心截面积 SFe=160cm2，铁心中最大磁密度 Bm=1．445T，试求一次及二次侧绕组匝数及变压器变比。 图3－7 变压器空载时的等值电路 解 变压器变比 k =21UU =2 53/4 0 03/1 0 0 0 0 铁心中磁通 Фm =Bm SFe=1．445 ×160×10－4＝231×10—4Wb 高压绕组匝数 N1＝1 1 2 51 02 3 15 04 4.431 0 0 0 04 4.441＝－mfU匝 低压绕组匝数 N2＝4 52 51 1 2 51kN匝 第三节 变压器的负载运行 当变压器一次绕组加上电源电压•1U ，二次绕组接上负载 ZL，这时变压器就投入了负载运行，如图 3—8 所示。 图 3－8 变压器负载运行 一、变压器负载运行时的电磁关系 变压器负载运行时，二次绕组中流过电流•2I ，产生磁动势•2F = •2I N2，由于二次绕组的磁动势也作用在同一条主磁路上，从而打破了变压器空载运行时的电动势平衡状态。变压器负载运行时，一次绕组中的电流从空载时的0•I 转变成负载时的•1I 。变压器负载运行时，铁心中合成磁动势为•2I N2＋•1I N1，并由此建立主磁通Ф，同时在一次绕组二次绕组中感应电动势•1E 和•2E 。从空载运行到负载运行，一次侧电流由空载时的0•I 增加了•1I ＝ •1I －0•I ，该增量所产生的磁动势正好与二次侧所产生的磁动势互相抵消，从而使变压器中的电磁关系重新达到平衡状态。即 •1I N1＋•2I N2＝0 或 •1I ＝•212 INN （3-15） 上式表明一次绕组从电源吸收的电功率，通过电磁感应关系传递到二次绕组并向负载输出功率。 二、基本方程式 （一）、电压平衡方程式 根据图 3－8，变压器负载运行时，由于一次侧二次侧漏磁电动势的存在，由基尔霍夫定律得到以下电动势平衡方程式，即 ••11EU＋j•1I1x ＋•1I1r ＝－•1E + •1I Z1 ••22EU－j•2I2x －•2I2r ＝•2E ...
