第2章局部放电基本特性

第 2 章 局 部 放 电 基 本 特 性 11 第2章 局部放电基本特性 2 .1 局部放电的机理 2 .1 .1 气隙放电等值电路 绝 缘 介 质 内 部 含 有 一 个 气 隙 时 的 放 电 情 况 是 最 简 单 的 ， 如 图 1.1(a)所 示 。 图 中 c 代 表 气 隙 ，b 是 与 气 隙 串 联 部 分 的 介 质 ， a 是 除 了 b 之 外 其 他 部 分 的 介 质 。 假 定 这 一 介 质 是 处 在 平 行 板 电极 之 中 ， 在 交 流 电 场 作 用 下 气 隙 和 介 质 中 的 放 电 过 程 可 以 用 图 l.1(b)所 示 的 等 效 电 路 来 分 析 。 假 定 在 介 质 中 的 气 隙 是 扁 平 状 而 且 是 与 电 场 方 向 相 垂 直 ， 则 按 电 流 连 续 性 原 理 可 得 bbcc Y U YU （ 2.1） 式 中cU 、bU 分 别 气 隙 和 介 质 上 的 电 压 , Yc、 Yb分 别 为 气 隙 和 介 质 的 等 效 电 导 。 工 频 电 场中 若c 和b 均 小 于 10－ 11(·m)-1， 则 气 隙 和 b 部 分 绝 缘 上 的 电 压 的 数 值 关 系 可 简 化 为 )()()(2222dCCCCUUuucbcbccbbbcbc （ 2.2） 式 中c 、b 分 别 为 气 隙 和 绝 缘 介 质 的 相 对 介 电 常 数 ， 气 隙 和 介 质 中 的 电 场 强 度Ec、 Eb 的 关系 为 cbbCbcduuEE)( （ 2.3） 由 式 （ 2.3） 可 见 ： (1) 气 隙 放 电 在 工 频 电 场 中 气 隙 中 的 电 场 强 度 是 介 质 中 电 场 强 度 的cb 倍 。 通 常 情 况 下1c， 而1b， 即 气 隙 中 的 场 强 要 比 介 质 中 的 高 ， 而 另 一 方 面 气 体 的 击 穿 场 强 一 般都比 气体 的 击 穿 场 强 低， 因此， 在 外 加电 压 足够高 时 ， 气 隙 首先被击 穿 ， 而 周围的 介 质 仍然保持其绝 缘 特 性 ， 电 极 之 间并没有 形成贯穿 性 的 通 道。 (2) 油隙 放 电 在 液体 和 固体 的 组合绝 缘 结构中 ， 如 油纸电 缆、 油纸电 容器、 油纸套管等 ，U +   c b b a ...