第八章 滑移线理论及应用VIP专享VIP免费

§8.1平面应变问题和滑移线场§8.2汉盖（Hencky）应力方程——滑移线的沿线力学方程§8.3滑移线的几何性质§8.4应力边界条件和滑移线场的绘制§8.5三角形均匀场与简单扇形场组合问题及实例§8.6双心扇形场问题及实例第8章滑移线理论及应用滑移线：塑性变形区内，最大切应力等于材料屈服切应力的轨迹线。滑移线场：两族相互正交的滑移线构成的网络。§8.1平面应变问题和滑移线场m10()21()3123yzzxzxyxyzzzzp称为静水压力m12321311()()32p1.平面变形应力状态的特点因主应力状态有Φ=±π/4：Φ为最大切应力τmax方向与坐标轴Ox的夹角sin2sin2sin2sin2cos2cos2xmymxykpkkpkkk2213max22xyxykxyyx132kmaxkmaxxy2ABxyyx132kmaxkmaxxy2AB应力莫尔圆中大圆的圆心为(σm,0)123mmmkpkpkpkPyxyxyx31xyⅡⅠpp-k+kPyxyxyx31xyⅡⅠpp-k+k2.滑移线的形成——最大切应力轨迹线图8-2x-y坐标系与α-β滑移线网络α与β滑移线规定若α与β线构成右手坐标系，设代数值最大的主应力σ1作用线在第一与三象限，则：σ1方向顺时针转45°得到α线，而由σ1方向逆时针转45°得到β线。α线与β线的方向按右旋规则人为规定，即α线的正向逆时针转过90°达到β线的正向，σ1的作用线通过且平分以α、β滑移线组成的右手坐标系的一、三象限。3.α、β滑移线和φ角的规定φ角规定φ角是α线在任意点P的切线正方向与Ox轴的夹角。Ox轴正向逆时针旋转为正φ角，顺时针旋转为负φ角。4.滑移线的微分方程d=tanddπ=tan+=-cotd2yxyx对线对线yy1xx1dydxyy1xx1dydx滑移线的微分方程表明，在力学上滑移线应是连续的，但根据金属塑性变形的基本机制，晶体在切应力作用下沿着特定的晶面和晶向产生滑移，滑移结果是在试样表面显露出滑移台阶，而滑移台阶是原子间距的整数倍，是不连续的。因此，滑移线的物理意义是金属塑性变形时，发生晶体滑移的可能地带。只有特定的晶面和晶向的切应力达到金属的临界屈服切应力时才会使晶体产生滑移变形。滑移线的力学特点一种图形绘制与数值计算相结合的方法，即根据平面应变问题滑移线场的性质绘出滑移线场，再根据精确平衡微分方程和精确塑性条件建立汉盖(Hencky)应力方程，求得理想刚塑性材料平面应变问题变形区内应力分布以及变形力的一种方法。滑移线理论法的基本原理滑移线理论是建立滑移线场，然后利用滑移线的某些特性来进行求解。与塑性加工力学中的其他方法相比，它是数学上比较严谨、理论上比较完整、计算精度较高的一种方法。不仅可以计算变形力，而且还可以确定塑性变形区内及接触面上的应力分布等。严格地讲，滑移线理论只能求解理想刚塑性材料平面应变问题。滑移线理论法的特点§8.2汉盖（Hencky）应力方程——滑移线的沿线力学方程00yxxxyyxyxy2cos22sin202sin22cos20pkkxxypkkyxycossin2cossin020(2)020(2)0ppkxyxypkpkpkpk沿线的微分方程或沿线的微分方程或1222()2()22()2()aabbabbaaabbababpkpkCppkpkpkCppk沿某一线积分，得常数或沿某一线积分，得常数或对线取“-”号对线取“+”号式中，沿滑移线的静水压力差（）与滑移线上相应的倾角差（）成正比。ababkp2baabpppbaababpab汉盖应力方程——滑移线的沿线力学方程汉盖应力方程表明了滑移线的沿线性质，即沿滑移线移动时静水压力（平均应力）与方向角的变化规律，这无论在...