大学物理A2复习精简版VIP免费

上页下页返回退出上页下页返回退出§8-4稳恒磁场的高斯定理与安培环路定理§8-4§8-4稳恒磁场的高斯定理与稳恒磁场的高斯定理与安培环路定理安培环路定理0dSSBIlBL0d上页下页返回退出上页下页返回退出(1)分析磁场的对称性；(2)过场点选择适当的路径，使得沿此环路的积分易于计算：的量值恒定，与的夹角处处相等,一般为900或00；BBBld(3)求出环路积分；安培环路定理的应用安培环路定理的应用(4)用右手螺旋定则确定所选定的回路包围电流的正负，最后由磁场的安培环路定理求出磁感应强度的大小。B应用安培环路定理的解题步骤：上页下页返回退出上页下页返回退出BvqF§8-5§8-5带电粒子在电场和磁场中的运动带电粒子在电场和磁场中的运动洛伦兹力洛伦兹力一般情况下，如果带电粒子在磁场中运动时，磁场对运动电荷产生力的作用，此一磁场力叫洛伦兹力。方向与磁场方向成夹角时。洛伦兹力为vBvF上页下页返回退出上页下页返回退出RvmBqv200qBmvR0周期qBmvRT220轨道半径由于洛伦兹力与速度方向垂直，粒子在磁场中做匀速圆周运动。洛伦兹力为向心力RmqBT2角频率上页下页返回退出上页下页返回退出（3）如果与斜交成角B0vqBmT2粒子作螺旋运动，半径hRBqBmvqBmvRsin0螺距周期qBmvvRvTvhcos220////注意:螺距仅与平行于磁场方向的初速度有关//vv0v上页下页返回退出上页下页返回退出带电粒子在电磁场中的运动和应用带电粒子在电磁场中的运动和应用带有电荷量的粒子在静电场和磁场中以速度运动时受到的作用力将是：EqBvBvqEqF洛伦兹洛伦兹关系式关系式上页下页返回退出上页下页返回退出霍耳（E.C.Hall)效应在一个通有电流的导体板上，垂直于板面施加一磁场，则平行磁场的两面出现一个电势差，这一现象是1879年美国物理学家霍耳发现的，称为霍耳效应。该电势差称为霍耳电势差。Udb1V2VmFveFHEBI半导体Udb1V2VmFveFHEBI金属上页下页返回退出上页下页返回退出安培定律安培定律安培力：载流导线在磁场中受到的磁场力BlIFddsinddlBIFdF方向判断右手螺旋LLBlIFFdd一段任意形状载流导线受到的安培力大小是电流元与磁感应强度的夹角。安培定律矢量式8-68-6磁场对载流导线的作用磁场对载流导线的作用上页下页返回退出上页下页返回退出B)(CD)(BA'2F2Fne磁场对载流线圈的作用磁场对载流线圈的作用ID'1FBAB2l2F'2F1lC1F矩形线圈，对边受力大小应相等，方向相反。在线圈上形成的力偶矩为cos12lFMcos21lBIlcosBIS上页下页返回退出上页下页返回退出sinBISM21llS为线圈面积，图中为线圈平面正发向与磁场方向的夹角，与为互余的关系若线圈为N匝，则线圈所受力偶为sinNBISMB)(CD)(BA'2F2Fnem=NIS为线圈磁矩：BmM上页下页返回退出上页下页返回退出ddΦite=-法拉第电磁感应定律法拉第电磁感应定律通过回路所包围面积的磁通量发生变化时，回路中产生的感应电动势与磁通量对时间的变化率成正比.式中负号反映电动势的方向SkisBttlEdddddd法拉第电磁感应定律积分形式§9-1§9-1电磁感应定律电磁感应定律上页下页返回退出上页下页返回退出楞次定律——判断方向楞次定律——判断方向闭合回路中感应电流的方向，总是使得它激发的磁场来阻止引起感应电流的磁通量的变化（增加或减少）。法拉第电磁感应定律用来计算感应电动势大小法拉第电磁感应定律用来计算感应电动势大小楞次定律——判断方向楞次定律——判断方向务必记住！务必记住！上页下页返回退出上页下页返回退出当回路由N匝导线串联而成时，，则N匝线圈中的总电动势为各匝中电动势的总和，即：tNtNidddd——称磁通量匝数或磁链N设闭合导体回路中的总电阻为R，由全电路欧姆定律得回路中的感应电流为:tΦRRIiidd1感应...