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第二章能量守恒动量守恒一、功、功率一、功、功率dBAAFr功率反映力做功快慢dcosdAPFtv功描述力的空间累积效应二、动能、动能定理二、动能、动能定理动能mpmE22122kv动能定理：合外力对质点所作的功等于质点动能的增量。（适用于惯性系）k2k1AEE复习第二章能量守恒动量守恒三、保守力、非保守力、势能三、保守力、非保守力、势能势能Ep：与物体间相互作用及相对位置有关的能量.pp0p()AEEE保（2）势能具有相对性,势能大小与势能零点的选取有关；（1）势能是状态函数；（3）势能是属于系统的.保守力：力所作的功与路径无关，仅决定于相互作用质点的始末相对位置.0dlrF保非保守力：力所作的功与路径有关.复习第二章能量守恒动量守恒力学中常见的势能：弹性势能2p21kxE引力势能rmmGE'p重力势能pEmgh四、功能原理、机械能守恒定律四、功能原理、机械能守恒定律质点系的功能原理：ein21AAEE当ein0AA0EE时，有机械能守恒定律：复习第二章能量守恒动量守恒五、动量、冲量、动量定理五、动量、冲量、动量定理vmp——机械运动的量度质点的动量力的冲量——力对时间的累积21dtttFI1221dvvmmtFtt质点的动量定理复习第二章能量守恒动量守恒六、质点系动量守恒定律六、质点系动量守恒定律(3)只适用于惯性系；(4)比牛顿定律更普遍的最基本的定律.(2)某一方向合外力为零，则该方向.constpiix(1)守恒条件：合外力为零，或外力内力；质点系所受合外力为零，系统总动量守恒.即e0iiFiipp若，则常矢量.复习5–1简谐运动简谐运动的振幅周期频率和相位动量守恒和能量守恒习题课选讲例题例对功的概念有以下儿种说法：(1)保守力作正功时,系统内相应的势能增加.(2)质点运动经一闭合路径，保守力对质点作的功为零.(3)作用力和反作用力大小相等、方向相反,两者所做功的代数和必为零.分析：（3）错.(作用力和反作用力虽然大小相等、方向相反,但两者所作功的代数和不一定为零；而等于力与两者相对位移的乘积.)(A)(1)、(2)是正确的(B)(2)、(3)是正确的(C)只有(2)是正确的(D)只有(3)是正确的（1）错.(保守力作正功时,系统相应的势能减少).5–1简谐运动简谐运动的振幅周期频率和相位动量守恒和能量守恒习题课选讲例题例一个质点在恒力的作用下的位移为，则这个力在该位移过程中所做的功为)m(654kjir)N(953kjiFJ67)D(J17)C(J91)B(J67)A(rFW分析：J)953()654(kjikjiJ675–1简谐运动简谐运动的振幅周期频率和相位动量守恒和能量守恒习题课选讲例题例一质量为m的小球,以速率为v0、与水平面夹角为60°的仰角作斜抛运动，不计空气阻力，小球从抛出点到最高点这一过程中所受合外力的冲量大小为，冲量的方向是.解:0vvmmI)2321(21000jimimvvvjm023v冲量大小：023vm,方向沿y轴负方向.沿y轴负方向230vm5–1简谐运动简谐运动的振幅周期频率和相位动量守恒和能量守恒习题课选讲例题例一小球在竖直平面内作匀速圆周运动，则小球在运动过程中（A）机械能不守恒、动量不守恒、角动量守恒（B）机械能守恒、动量不守恒、角动量守恒（C）机械能守恒、动量守恒、角动量不守恒（D）机械能守恒、动量守恒、角动量守恒解:小球在竖直平面内作匀速圆周运动，其动能不变，势能改变，所以机械能不守恒.小球在运动过程中，速度方向在改变，所以动量不守恒.由于小球作匀速圆周运动，它所受的合力指向圆心，力矩为零，所以角动量守恒.5–1简谐运动简谐运动的振幅周期频率和相位动量守恒和能量守恒习题课选讲例题例今有劲度系数为k的弹簧（质量忽略不计）竖直放置，下端悬挂一小球，球的质量为m0，开始时使弹簧为原长而小球恰好与地接触.今将弹簧上端缓慢地提起，直到小球刚能脱离地面为止，在此过程中外力作功为.kgm222kgmxkxAkmg2d)(220弹kgmAA222弹外kmgx解:小球刚能脱离地面时，弹簧伸长量为5–1简谐运动简谐运动的振幅周期频率和相位动量守恒和能量守恒习题课选讲例题例甲、乙、丙三物体的质...