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Case1.二维方腔驱动流问题描述如图所示，特性长度为方腔边长，特性速度为u。上边界以已知速度u移动，其他边界为静壁面。试求在Re=100、1000、10000、100000时，空腔内流体的流动状态，比较不一样Re流动特性的差异。一．Re=100在一种正方形的二维空腔中充斥等密度的空气，上边界以速度u移动，由Re=ud/ν,又ν=1.789×10-5m2/s，方腔每边长为l=0.1m,可求得速度u=0.01466m/s。其他边界为静壁面。同步带动方腔内流体流动。速度矢量图总压等值线图水平中心线（y=0）上竖直速度分量(v)分布V-x竖直中心线（x=0）上水平速度分量（u）分布U-y不一样Re方腔内流函数的分布状况Re=1000Re=10000Re=100000不一样Re方腔内总压分布状况Re=1000Re=10000Re=100000方腔驱动流是数值计算中比较简朴，具有验证性的一种流动状况，受到诸多研究者的关注。本文通过不一样雷诺数观测方腔流动，所得结论如下：（1）当雷诺数较小时，腔中涡旋位置贴近腔体上壁面中部，伴随雷诺数Re的增长，涡旋位置逐渐向下方靠近。（2）伴随雷诺数的增长，涡旋的位置逐渐靠近腔体中心。（3）方腔壁面上的速度不小于其他地方的速度。Case2.圆管的沿程阻力1.问题描述如图，常温下，水充斥长度l的一段圆管。圆管进口存在平均速度u，壁面的当量粗糙高度为0.15mm。试求在不一样雷诺数下，计算该圆管的沿程阻力系数λ，分析比较Re与λ的关系。出口截面速度分布如下可见，出口截面流速分布较为明显，呈同心圆分布，内层流速偏大，外层靠近壁面处流速几乎为0，分层更为严重，边界层很薄。Y=0截面速度分布图可以看出圆管水流湍流入口段及之后的流速发展趋势，并且显示流速变化的规律更为明显。轴线压降圆管湍流中的压降，除了入口段压强分布因流速急剧上升而下降稍快外，管道后端速度呈充足发展状态，压降呈线性，即△p随L的增长而减少。Case3.三维绕流问题1.问题描述地面有一矩形障碍物，空气以一定速度正面流向障碍物，非定常，湍流流动，Re＞105，Re取107，由Re=ud/ν,求得速度为7.3m/s。1.压力分布云图2.对称面上的速度分布云图3.速度矢量图4.y=2处压力分布云图5.y=2处速度分布云图Case4.湿蒸汽在拉瓦尔喷管中的凝结1.问题描述此模型对拉瓦尔收敛-扩张喷管中蒸汽凝结问题进行考虑。示意图如图1所示。喷管几何形式为二维的，喷管喉部高度为1cm。流体在进入喷管时为干燥蒸汽，由于流动在喉部的加速，迅速凝结过程就会出现。蒸汽首先过冷而汇集，形成气液两相形式的蒸汽。1.喷管重要参数分布云图压力云图静温云图混合相密度分布云图液滴形成速率云图喷管轴向液滴数目和液滴成核率分布曲线结论与分析起初过热蒸汽伴随Laval喷管流通面积的逐渐减小，气体膨胀冷凝，温度和压力逐渐减低，过冷度起伏较小，当在距入口0.08m处，过冷度上升到一定值，液滴开始缓慢生长，不过液滴平均半径变化并不明显，这是由于此时液滴尚未到达临界半径，湿蒸汽中尚未产生凝结核，液滴不能深入凝结生长。而当过冷度深入增大到最大值时，此时蒸汽处在Wilson点(热力学不平衡状态极点)，蒸汽开始凝结，此时有大量的凝结核急剧凝结产生，液滴生长率也明显上升，促使蒸汽分子在凝结核上大量凝结并生长，进而液滴数量和半径也逐渐增长。不过，伴随凝结过程的进行，大量的凝结潜热被释放到周围的蒸汽中，流动逐渐恢复热力平衡状态，此时液滴数目基本保持不变，而蒸汽分子继续在已经有的液滴上凝聚，导致液滴半径深入增大。