论动体的电动力学 大家知道，麦克斯韦电动力学——象现在通常为人们所理解的那样——应用到运动的物体上时，就要引起一些不对称，而这种不对称似乎不是现象所固有的。比如设想一个磁体同一个导体之间的电动力的相互作用。在这里，可观察到的现象只同导休和磁体的相对运动有关，可是按照通常的看法，这两个物体之中，究竟是这个在运动，还是那个在运动，却是截然不同的两回事。如果是磁体在运动，导体静止着，那么在磁体附近就会出现一个具有一定能量的电场，它在导体各部分所在的地方产生一股电流。但是如果磁体是静止的，而导体在运动，那么磁体附近就没有电场，可是在导体中却有一电动势，这种电动势本身虽然并不相当于能量，但是它——假定这里所考虑的两种情况中的相对运动是相等的——却会引起电流，这种电流的大小和路线都同前一情况中由电力所产生的一样。 堵如此类的例子，以及企图证实地球相对于“光煤质”运动的实验的失败，引起了这样一种猜想：绝对静止这概念 ，不仅 在力学中，而且 在电动力学中也 不符 合 现象的特 性 ，倒 是应当认 为，凡 是对力学方程 适 用的一切 坐 标 系 ，对于上述 电动力学和光学的定律 也 一样适用，对于第 一级 微 量来 说 ，这是已 经 证明 了的。我 们要把 这个猜想（ 它的内 容 以后 就称之为“相对性 原 理”） 提 升 为公 设，并且 还要引进 另一条 在表 面 上看来 同它不相容 的公 设：光在空 虚 空 间里总 是以一确 定的速 度 C 传 播 着，这速 度 同发 射 体的运动状 态 无 关。由这两条 公 设，根 据 静体的麦克斯韦理论，就足 以得 到一个简 单 而又 不自 相矛 盾 的动 体电动力学。“光以太”的引用将被证明是多余的，因为按照这里所要阐明的见解，既不需要引进一个共有特殊性质的“绝对静止的空间”，也不需要给发生电磁过程的空虚实间中的每个点规定一个速度矢量。 这里所要闸明的理论——象其他各种电动力学一样——是以刚体的运动学为根据的，因为任何这种理论所讲的，都是关于刚体（坐标系）、时钟和电磁过程之间的关系。对这种情况考虑不足，就是动体电动力学目前所必须克服的那些困难的根源。 一 运动学部分 §1 、同时性的定义 设有一个牛顿力学方程在其中有效的坐标系。为了使我们的陈述比较严谨，并且便于将这坐标系同以后要引进来的别的坐标系在字面上加以区别，我们叫它“静系”。 如果...
