武汉理工材料力学压杆稳定VIP免费

第九章压杆稳定§9–1压杆稳定的概念§9–2两端铰支细长压杆的临界压力§9–3其他支座条件下细长压杆的临界压力§9-4欧拉公式的适用范围经验公式§9-5压杆的稳定校核§9-6提高压杆稳定性的措施构件的承载能力：①强度②刚度③稳定性工程中有些构件具有足够的强度、刚度，却不一定能安全可靠地工作

§9–1压杆稳定的概念一、稳定性的概念1、稳定平衡影片：14-1稳定性：保持原有平衡状态的能力2、随遇平衡3、不稳定平衡影片：14-2稳定性：保持原有平衡状态的能力二、压杆失稳与临界压力稳定平衡FFcr不稳定平衡压杆失稳：压杆丧失其直线形状的平衡而过渡为曲线平衡，称为丧失稳定，简称失稳

压杆的临界压力：由稳定平衡转化为不稳定平衡时所受轴向压力的界限值，称为临界压力

FwxM)(假设压力F已达到临界值，杆处于微弯状态，如图，从挠曲线入手，求临界力

EIMw（1）弯矩：（2）挠曲线近似微分方程：0wEIFw02wkw§9–2两端铰支细长压杆的临界压力wEIFwF=FcrF=FcrFwFMw,2EIFk令wxxwl（3）微分方程的解：（（44））确定积分常数：kxBkxAwcossin,0,0wx由0Ankl,2222nlkkxAwsin,0,wlx由,2EIFk由0sinkl 222lEInF)3,2,1,0(nF=FcrF=Fcrwxxwl22crlEIπF两端铰支细长压杆的欧拉公式,0B得0sinklA得22crlEIπF若是球铰，式中I=IminyzFyzyIIminkxAwsin压杆的挠曲线：曲线为一正弦半波，A为幅值，但其值无法确定

xlAsinF=FcrF=Fcrwxxwl§9–3其他支座条件下细长压杆的临界压力1

一端固定、一端自由22cr)2(lEIπFFcrllFcr2lFcrF